Modul 1

Vektor dan Penggunaan Vektor

A. Arkundato, S.Si., M.Si.

PEN D A HU L UA N

D alam fisika sering fenomena atau gejala fisika akan mudah ditelaah dan
diterangkan jika kita memandang beberapa besaran fisika yang terlibat
(misalnya gaya, momentum) sebagai sebuah vektor. Dengan memandang
besaran fisis sebagai vektor maka fenomena fisika yang terjadi (seperti gerak
peluru) dapat dipahami dengan lebih baik. Namun demikian untuk
menyelesaikan problem fisika yang melibatkan besaran-besaran vektor
memerlukan kajian analisis vektor bahkan sampai pada tataran yang cukup
rumit. Hukum Newton F = ma dalam mekanika sering kita gunakan, besaran
gaya F tersebut merupakan gaya resultan yang merupakan resultan semua
gaya-gaya luar yang bekerja pada obyek. Oleh karena itu kita memerlukan
pemahaman mengenai konsep dasar vektor dan operasi matematika vektor-
vektor (analisis vektor) dan juga perbedaannya dengan besaran fisis skalar.
Tujuan dari mempelajari modul ini adalah mahasiswa mampu
menerapkan konsep vektor dalam permasalahan fisika. Secara khusus setelah
mempelajari modul ini mahasiswa:
1. menjelaskan pengertian vektor;
2. menentukan penjumlahan dari operasi vektor;
3. menjumlahkan dua vektor atau lebih dengan metode jajaran genjang dan
poligon;
4. menentukan resultan dari operasi vektor;
5. menjumlahkan dua vektor yang segaris atau membentuk sudut secara
grafis dan menggunakan rumus cosinus;
6. menguraikan sebuah vektor dalam bidang datar menjadi dua vektor
komponen yang saling tegak lurus;
7. menjumlahkan dua vektor atau lebih dengan cara analisis;
8. menghitung hasil perkalian dua buah vektor dengan cara perkalian titik;
9. menghitung hasil perkalian dua buah vektor dengan cara perkalian
silang;
1.2 Materi Kurikuler Fisika SMA 

10. menentukan diferensiasi vektor;

11. menentukan integral vektor;
12. menerapkan perkalian titik dua buah vektor dalam menentukan usaha;
13. menentukan hubungan s - t, v - t, dan a-t melalui grafik;
14. menganalisis gerak tanpa percepatan dan gerak dengan percepatan tetap;
15. menentukan kecepatan gerak melingkar sebagai penerapan perkalian
silang antar vektor posisi dengan kecepatan sudut;
16. menentukan momen gaya sebagai perkalian silang antar vektor posisi
dengan gaya;
17. menentukan persamaan kecepatan dan percepatan sebagai diferensiasi
vektor;
18. menentukan persamaan kedudukan sebagai integral vektor;
19. menerapkan hitungan vektor dalam gerak parabola/peluru;
20. menentukan persamaan fungsi sudut, kecepatan sudut dan percepatan
sudut pada gerak melingkar.

Modul 1 ini terdiri dari dua kegiatan belajar (KB) yaitu KB1 mengenai
Vektor dan KB2 mengenai Penggunaan Vektor dalam Gerak. Setiap KB
dilengkapi contoh soal-penyelesaian, latihan, ringkasan, tes formatif,
glosarium dan juga daftar pustaka yang dapat dijadikan acuan dalam belajar.
Materi dalam modul ini dapat mencukupi dari segi kuantitas dan kualitas,
sehingga mahasiswa dapat belajar dengan baik. Namun demikian sangat
disarankan mahasiswa mencari bahan-bahan belajar tambahan seperti
misalnya melalui internet. Anda dapat memperoleh tambahan yang sangat
berguna dalam situs-situs akademik yang bisa diakses melalui internet.

Selamat Belajar!
 PEFI4425/MODUL 1 1.3

Kegiatan Belajar 1

Vektor

P ada Kegiatan Belajar ini Anda akan mempelajari pengertian dasar vektor
dan skalar, operasi aljabar (penjumlahan, pengurangan, perkalian)
vektor-skalar dan vektor-vektor; dan juga operasi kalkulus vektor (diferensial
dan integral). Bagian ini sangat penting dipelajari untuk dapat menyelesaikan
problem fisika yang melibatkan besaran vektor.

A. PENGERTIAN VEKTOR DAN SKALAR

Fenomena fisika suatu sistem fisis (sistem dengan obyek fisis) dapat
dinyatakan dengan menampilkan dalam suatu besaran-besaran fisis (beserta
satuan yang mengikuti tentunya). Besaran-besaran dapat diklasifikasikan ke
dalam besaran skalar atau vektor. Sebuah besaran fisis disebut skalar jika
cukup dicirikan hanya dengan sebuah angka atau nilai. Sebagai contoh skalar
adalah besaran-besaran seperti massa, temperatur, muatan listrik, rapat
massa, energi dan tekanan dan masih banyak yang lain. Jadi misalnya kita
dapat menyatakan bahwa sebuah benda mempunyai massa 10 kg. Angka 10
adalah nilai besaran massa sedangkan kg adalah satuannya. Satuan sangat
penting untuk disertakan setiap kali kita menyatakan sebuah besaran.
Sebaliknya sebuah vektor tidak cukup jika hanya dicirikan oleh nilainya
saja tetapi juga harus diberikan juga arah ke mana besaran fisis tersebut
menunjuk. Sebuah gerak suatu benda misalnya dapat diberikan baik secara
skalar atau vektor. Laju adalah besaran skalar, misalnya “sebuah mobil
bergerak dengan laju 100 km/jam”, yang menyatakan bahwa untuk satu jam
mobil dapat menempuh jarak 100 km. Sebaliknya kecepatan adalah sebuah
vektor, misalnya kita dapat menyatakan bahwa “sebuah mobil bergerak
dengan kecepatan 100 km/jam ke timur”, yang juga memberi gambaran
bahwa untuk satu jam mobil dapat menempuh jarak 100 km namun arahnya
ditentukan ke timur. Karena memang sebenarnya gerak benda arahnya dapat
berbeda-beda. Beberapa besaran vektor lain adalah gaya, pergeseran,
kecepatan, percepatan, momentum. Oleh karena sebuah vektor harus
dicirikan oleh besar dan arahnya, maka operasi matematika yang melibatkan
vektor-vektor tentu saja lebih rumit dibanding operasi matematika pada
skalar.
1.4 Materi Kurikuler Fisika SMA 

1. Notasi Vektor dan Skalar

Dalam fisika, biasanya untuk mempermudah kita menggunakan simbol

menggunakan aksara Yunani atau Romawi, seperti m, T, q, , E, P, ,

(lambang) untuk mewakili besaran fisis. Simbol tersebut biasanya

masing-masing untuk menyatakan besaran fisis: massa, temperatur, muatan

listrik, rapat massa, energi, tekanan, koefisien muai bidang dan masih banyak
yang lain. Secara penulisan sebuah simbol besaran fisis dan juga persamaan
fisika dituliskan miring. Besaran-besaran fisis tersebut termasuk besaran
skalar karena kita cukup menyatakan nilainya saja (dan satuannya) setiap saat
kita menyebutnya. Sebagai contoh kita dapat menyatakan muatan listrik dari
elektron dengan q = -1,602x10-19 C.
Untuk skalar, maka operasi matematika skalar dengan skalar (tiga buah
skalar S1,S2,S3 misalnya), mengikuti aturan-aturan operasi aljabar sebagai
berikut:

S1 + S2 = S2 + S1 sifat komutatif penjumlahan

S1 x S2 = S2 x S1 sifat komutatif perkalian
(S1 + S2) + S2 = S1 + (S2 + S3) sifat asosiatif penjumlahan
S1x(S2 x S3) = (S1 x S2 ) x S3 sifat asosiatif perkalian
S1 x (S2 + S3 ) = S1 x S2 + S1 x S3 sifat distributif

Di samping itu ada beberapa definisi dan konvensi penting untuk skalar:
-S= -1xS arti dari – S

S = S jika  S0
S1- S2 = S1 + (-S2) definisi pengurangan
modulus bilangan positif
S  S jika S  0 modulus bilangan negatif

Operasi aljabar besaran-besaran skalar pada dasarnya mengikuti aturan-

aturan tersebut, dan tidak ada kesulitan untuk mengerjakannya. Sebagai
contoh volume sebuah kubus dengan lebar sisi  = 3 cm adalah V =  3 = 27
cm3.
Telah dinyatakan di atas, sebuah vektor harus dicirikan oleh arah dan
besarnya, diikuti satuan yang sesuai. Dalam hal ini perlu dipahami bahwa
besar/nilai dari vektor adalah sebuah skalar (yang positif). Arah vektor
didefinisikan menurut kerangka acuan (sistem koordinat) yang dipakai. Jika
sebuah vektor bernilai negatif maka nilai negatifnya sebenarnya menyatakan
 PEFI4425/MODUL 1 1.5

arah negatif sistem koordinat yang digunakan dan tidak menyatakan nilai

v  10iˆ m/s maksudnya adalah dalam 1 detik dapat menempuh 10 m ke

vektor. Sebagai contoh, sebuah mobil bergerak dengan kecepatan

arah sumbu x negatif. Benda jatuh bebas mempunyai/mengalami vektor

percepatan gravitasi bumi g = 10 m/det2 ke bawah. Untuk dapat menyatakan
sebuah vektor kita juga memerlukan simbol-simbol aljabar yang agak
berbeda dibanding skalar. Ada beberapa cara notasi untuk menyatakan
sebuah vektor:
(i) Vektor dituliskan dengan huruf tebal. Misalnya, gaya dengan notasi F .
(ii) Vektor dituliskan dengan huruf bertanda bar di bawahnya, seperti F .
(iii) Vektor dinotasikan dengan huruf dengan tanda anak panah di atasnya

F.
(iv) Berkaitan dengan gerak benda dari suatu titik A ke titik yang lain B, yang

menghasilkan vektor pergeseran maka dapat dituliskan dengan AB .
(v) Vektor dapat juga dituliskan seperti F

Kelima cara menotasikan dan menuliskan sebuah vektor ini adalah cara
yang sering digunakan dan semuanya dapat digunakan tergantung mana
yang lebih memudahkan menulis serta konsisten. Besar (magnitude) suatu
vektor kadang-kadang disebut panjang vektor, yang adalah bilangan non-
negatif dan diperoleh dari harga mutlak vektor, yaitu:
F  besar vektor F
 

Karena besar suatu vektor tidak lain adalah skalar, maka dapat dituliskan
F  F  besar vektor F
 

2. Wakilan Grafis (Geometris) Vektor

Sebuah vektor secara matematis dapat diwakili oleh sebuah notasi
vektor. Untuk mempermudah pemahaman kita tentang vektor, sering juga
sebuah vektor ditampilkan secara grafis yaitu sebagai sebuah anak panah
dengan notasi vektor di sampingnya. Dalam hal ini panjang anak panah
menggambarkan nilai/besar vektor sedang arah anak panah sekaligus
menyatakan arah vektor (Gambar 1.1).
1.6 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Gambar 1.1
Wakilan grafis vektor dan vektor-vektor kolinear

  
Pada gambar di atas, vektor A , B dan C digambarkan dalam sebuah

sistem koordinat kartesian dua dimensi. Besarnya vektor A dinyatakan
dengan panjang anak panah (yang dapat dihitung dengan rumus Pythagoras)
dan arahnya dapat dilihat membentuk sudut tertentu terhadap sumbu
horizontal yang dapat dihitung dengan rumus trigonometri.
Apabila beberapa vektor dalam keadaan satu garis atau sejajar satu sama
lain, maka vektor-vektor ini disebut vektor-vektor (yang) kolinear. Vektor-
vektor kolinear dihubungkan satu dengan yang lain secara scaling artinya

dengan vektor yang dijadikan acuan, misalnya C   B dengan  adalah

suatu vektor yang kolinear dapat dituliskan sebagai perkalian suatu skalar
 

skalar/bilangan penyekala. Oleh karena itu hasil scaling atau perkalian vektor

bergantung tanda dari faktor skala. Berkaitan dengan faktor skala (  ) maka
adalah sebuah vektor baru dengan besar yang berbeda tetapi arahnya

vektor-vektor akan sejajar (kolinear) jika  positif dan anti-sejajar jika 

 
negatif. Apabila vektor A dan B berada dalam satu bidang maka disebut
vektor-vektor (yang) koplanar dan bila merupakan vektor yang segaris dan
sekaligus sebidang maka disebut vektor-vektor koplanar dan kolinear.
   
Dua vektor A dan B disebut sama yaitu A = B jika baik besar maupun
arah dari kedua vektor adalah sama (yaitu sejajar atau berimpit), seperti
Gambar 1.2.
 PEFI4425/MODUL 1 1.7

Gambar 1.2
Beberapa wakilan grafis vektor kolinear dan anti sejajar

  

vektor kolinear satu sama lain. Hasil perkalian skalar  dengan C

Vektor A dan C adalah vektor anti sejajar sedangkan vektor C dan D


menghasilkan vektor baru D dengan panjang berbeda. Antara vektor dengan
vektor ini dapat dijumlahkan. Wakilan geometris untuk vektor 3 dimensi
akan kita berikan saat membahas vektor satuan.

B. OPERASI ALJABAR VEKTOR

1. Penjumlahan Vektor
Operasi penjumlahan (sering digunakan untuk mencari resultan vektor)
untuk vektor-vektor memiliki aturan-aturan penjumlahan agak berbeda.
Dalam hal ini penjumlahan dua buah vektor sangat mudah digambarkan bila

mendefinisikan vektor a  AB dan b  BC , maka pergeseran lurus dari

kita tinjau vektor pergeseran lebih dahulu. Untuk dua buah garis yang
   

a b c
titik A ke C melalui B menghasilkan:
  
(1.1)
yaitu pergeseran total yang merupakan vektor resultan c  AB  BC  AC
   
yang secara geometri seperti pada Gambar 1.3.

Gambar 1.3
Wakilan grafik penjumlahan dua vektor
1.8 Materi Kurikuler Fisika SMA 

penjumlahan segitiga dan hasil penjumlahan c  a  b yang merupakan

Ilustrasi Gambar 1.3 disebut aturan penjumlahan vektor atau aturan
  
 
vektor tunggal disebut resultan dari a dan b .
Aturan Penjumlahan Vektor (aturan segitiga)
Sebuah vektor dapat digambarkan sebagai anak panah dan bilamana
 
dua buah vektor a dan b dijumlahkan maka dapat dilukis dengan cara
 
ujung vektor a berimpit dengan pangkal vektor b dan resultan vektor
c  a  b adalah anak panah (vektor) dari pangkal vektor a langsung
   

ke ujung vektor b .

Aturan penjumlahan vektor seperti di atas berlaku secara umum, dalam

arti titik asal vektor tidak perlu berimpit dengan di titik asal O sistem
koordinat. Apabila penjumlahan vektor dilakukan titik asal yang sama maka
dapat digunakan aturan penjumlahan jajaran-genjang (parallelogram).
Untuk itu vektor-vektor yang tidak berawal di titik asal untuk dapat
dijumlahkan perlu diproyeksikan dulu, seperti pada Gambar 1.4.

Gambar 1.4
Aturan penjumlahan jajaran genjang

2. Pengurangan Vektor dan Hukum Aljabar Vektor

Dari definisi vektor anti sejajar sebelumnya, maka untuk pengurangan/

a  b  a  (b )  c
selisih vektor dapat didefinisikan sebagai berikut:
    
(1.2)

bilangan riil positif. Secara geometri jelas bahwa untuk vektor B  b

Dari definisi sebelumnya, suatu vektor besarnya selalu dinyatakan sebagai
 
 PEFI4425/MODUL 1 1.9

 
adalah vektor yang besarnya sama | B |=| b | namun arahnya berlawanan (anti
sejajar). Gambar (1.5) wakilan geometris dari pengurangan vektor.

Gambar 1.5
Selisih vektor (aturan segi tiga dan aturan jajaran genjang)

Kemudian sejumlah vektor dapat juga dijumlahkan menurut aturan

penjumlahan poligon. Aturan ini tidak lain aturan penjumlahan segi tiga yang
diterapkan secara berturutan/serial. Aturan penjumlahan ini berlaku baik
untuk vektor-vektor yang koplanar (sebidang) ataupun tidak, hanya untuk
poligon tiga dimensi sulit untuk digambar jika vektor-vektor tidak koplanar.

penjumlahan poligon untuk a  b  c  d  e .

Gambar (1.6) adalah wakilan grafis penjumlahan vektor dengan aturan
    

Gambar 1.6
Aturan Penjumlahan Poligon

Penjumlahan (pengurangan) vektor juga memenuhi aturan-aturan

  
(hukum) aljabar sebagai berikut (untuk vektor sembarang x, y, z ):
1.10 Materi Kurikuler Fisika SMA 

x y y x
   

( x  y)  z  x  ( y  z)
aturan komutatif penjumlahan
     

 ( x  y)   x   y
aturan asosiatif penjumlahan
   
aturan distributif
( + ) x =  x + x
  
aturan distributif

Secara grafis untuk operasi penjumlahan vektor yang memenuhi hukum

penjumlahan vektor r1  r2  R  r2  r1 seperti Gambar 1.7.

komutatif seperti aturan di atas, maka dapat kita misalkan untuk
    

Gambar 1.7
Wakilan grafis komutatif penjumlahan vektor

Dengan aturan penjumlahan segitiga, maupun jajaran genjang ini arah

dan besar vektor resultan dapat ditentukan dari teorema Pitagoras dan
trigonometri. Dalam hal ini besar vektor resultan dapat kita buktikan bahwa
c  a b  a  b .
    

C. VEKTOR SATUAN, VEKTOR KARTESIAN DAN WAKILAN

ANALITIS VEKTOR
 
Seperti dijelaskan di atas, besar suatu vektor A adalah A = A dan
merupakan bilangan non-negatif. Kemudian setiap vektor tak-nol, yaitu
vektor yang besarnya tidak nol, dapat dilakukan skala dengan faktor skala
adalah kebalikan besarnya vektor, yang selanjutnya memberikan definisi
vektor satuan,

aˆ   A  (A  0)
1  A 
(1.3)
A A
 PEFI4425/MODUL 1 1.11

Vektor satuan â karena itu adalah vektor yang memiliki besar satu satuan

dengan arah yang sama dengan vektor A asli. Dengan definisi ini maka

sebuah vektor A sebaliknya dapat juga dinyatakan dalam suku-suku vektor

A | A| aˆ  Aaˆ
satuan, misalnya

(1.4)

Dengan kata lain sebarang vektor yang kolinear dengan vektor A akan dapat
dinyatakan dalam suku-suku vektor satuan â . Sebagai contoh sebuah vektor
 
B yang mempunyai besar 10 satuan dengan arah yang sama dengan A dapat
dituliskan sebagai B  10aˆ satuan.


Penggambaran vektor dengan wakilan grafis berdasarkan anak panah

meskipun secara visual mudah dicerna (untuk memberi gambaran
penjumlahan dan perkalian vektor), namun untuk aplikasi (perhitungan-
perhitungan praktis) dan terutama untuk penggambaran dalam ruang, wakilan
grafis ini jarang digunakan karena tidak praktis. Untuk memudahkan
kemudian di tempuh penggambaran vektor secara analitis, misalnya sebuah
F  4iˆ  3 ˆj  4kˆ adalah mewakili vektor yang secara grafis

vektor
(geometris) digambarkan seperti pada Gambar 1.8 dalam sistem koordinat
kartesian 3 dimensi. Vektor satuan iˆ, ˆj , kˆ digunakan untuk menggambarkan
arah dari vektor-vektor kartesian (vektor dalam koordinat kartesian).

Gambar 1.8
Wakilan geometris vektor F dalam 3 dimensi (kartesian 3D)
1.12 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Untuk dapat menyatakan sebuah vektor secara analitis, dalam sistem

koordinat kartesian misalnya, didefinisikan dulu vektor satuan. Untuk
koordinat kartesian maka iˆ, ˆj , kˆ adalah vektor satuan yang ortonormal yaitu
bernilai satu dan saling tegak lurus satu sama lain. Dalam wakilan kordinat

kartesian ini maka sebuah vektor pergeseran r dapat dituliskan dengan
r  xiˆ  yjˆ  zkˆ

(1.5)
Suku-suku xiˆ, yjˆ, zkˆ masing-masing disebut vektor-vektor komponen

kartesian dan vektor r diuraikan ke dalam komponen-komponennya. Jika
sebuah vektor dinyatakan dalam vektor-vektor satuan kartesian maka vektor
tersebut disebut vektor kartesian.

Gambar 1.9
Penguraian vektor dalam koordinat kartersian

Vektor r  OP adalah vektor pergeseran dari titik asal koordinat O ke


titik P(x,y,z), yang sering juga disebut dengan vektor posisi titik P atau
vektor jari-jari. Dua buah titik dalam koordinat kartesian masing-masing
dapat dinyatakan sebagai vektor posisi, misalnya titik P(x1,y1,z1) dan titik
O(x2,y2,z2). Dapat dibentuk vektor PQ yang menghubungkan kedua titik

PQ  OQ  OP
dengan menggunakan aturan penjumlahan dua vektor, sehingga

Bila masing-masing vektor kita uraikan dalam komponen-komponennya

yaitu
OQ  x2iˆ  y2 ˆj  z2 kˆ dan OP  x1iˆ  y1 ˆj  z1kˆ maka kita dapat
menyatakan bahwa
 PEFI4425/MODUL 1 1.13

PQ  ( x2  x1 )iˆ  ( y2  y1 ) ˆj  ( z2  z1 )kˆ (1.6)

atau bila dituliskan singkat menjadi PQ  ( x2  x1 , y2  y1, z2  z1 ) . Secara

umum untuk suatu vektor sembarang A maka dalam koordinat kartesian
dapat kita tuliskan dengan:
A  Axiˆ  Ay ˆj  Az kˆ

(1.7)

A  ( Ax , Ay , Az ) . Bila A  PQ maka
 
atau dalam notasi singkat
Ax  x2  x1 , dst.

1. Besar dan Arah Vektor Kartesian

Besar vektor satuan dapat dihitung dari komponen-komponennya dengan
menggunakan teorema Pitagoras. Dari Gambar (1.9) maka dapat kita hitung
besarnya vektor pergeseran, yaitu:
r  OP  ( x2  y2  z2

(1.8)

Sedangkan vektor relatif PQ mempunyai besar
PQ  ( x2  x1, y2  y1, z2  z1 )  [( x2  x1 )2  ( y2  y1 )2  ( z2  z1 )2 ]
(1.9)

Untuk vektor sembarang A persamaan (1.7) mempunyai besar (magnitude):
| A| ( Ax2  Ay2  Az2 )

(1.10)
Untuk mengetahui arah vektor maka kita gunakan aturan trigonometri.
Misalkan kita mempunyai vektor dalam koordinat kartesian yang sudut-
sudutnya seperti pada Gambar 1.10. Dari trigonometri kita dapat menghitung
sudut arah vektor sebagai berikut.

cos x  x , cos  y   , cos  z  z

A Ay A
(1.11)
| A| | A| | A|
1.14 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Gambar 1.10
Sudut-sudut antara komponen-komponen vektor

dengan konvensi bahwa sudut-sudut  tersebut bernilai dari 0 sampai 180o.

Kosinus-kosinus dalam persamaan di atas kemudian disebut kosinus-kosinus

Ax | A| cos x  Acos x , dst.

arah. Dengan persamaan tersebut juga, maka dapat dihitung balik bahwa

(1.12)

cos2  x  cos2  y  cos2  z  1

Kemudian jika kita lihat maka berlaku:
(1.13)
Penjumlahan dua vektor kartesian adalah seperti berikut:
A B  ( Axiˆ  Ay ˆj  Azkˆ)  ( Bxiˆ  By ˆj  Bzkˆ)
 

 ( Ax  Bx )iˆ  ( Ay  By ) ˆj  ( Az  Bz )kˆ (1.14)

Catatan: Penguraian vektor dalam komponen-komponennya seperti pada

persamaan (1.14) ini sangat membantu manakala Anda
menyederhanakan persoalan yang melibatkan banyak vektor,
seperti yang akan kita terapkan pada contoh-contoh problem fisika
nantinya.

Contoh soal:
Sebuah titik dalam koordinat kartesian diberikan oleh koordinat (4,5,6).
Carilah vektor posisi titik tersebut dan berapakah besar vektor posisi
tersebut?
 PEFI4425/MODUL 1 1.15

Penyelesaian:
Definisi: Vektor posisi adalah vektor jarak yang ditarik dari titik asal
sistem koordinat ke titik yang ditinjau. Oleh karena itu vektor posisi titik
R  4iˆ  5 ˆj  6kˆ

(4,5,6) adalah yang mempunyai besar

R  42  52  62  77 satuan.

Contoh Soal:
Dua buah vektor A  2iˆ  3 ˆj  4kˆ dan B  3iˆ  7 ˆj  4kˆ .
 
Carilah
vektor jumlah (resultan) dari dua vektor tersebut dan berapakah besarnya?

Penyelesaian:

Apabila vektor hasil tersebut adalah C maka
C  A B  (2  3)iˆ  (3  7) ˆj  (4  4)kˆ  5iˆ  10 ˆj
   
dan C = |C |
= 125 satuan. Arahnya dapat Anda tentukan dengan menghitung sudut.

D. EKSPERIMEN GAYA (VEKTOR)

Sampai saat ini kita hanya membahas vektor secara umum, dan sifat-sifat
vektor dievaluasi untuk vektor pergeseran. Di dalam sains dan teknik banyak
sekali besaran-besaran fisika yang memenuhi sifat-sifat vektor seperti telah
disampaikan di atas, misalnya gaya, kecepatan, percepatan dan lain-lain.
Kita tinjau vektor gaya gravitasi ini (nanti akan kita bahas secara khusus
mengenai vektor gaya). Semua vektor mematuhi hukum-hukum yang sama
seperti telah kita tetapkan untuk vektor pergeseran sehingga:

Sebuah vektor adalah sembarang besaran (variabel fisis) yang

mempunyai besar (magnitude) dan arah di dalam ruang dan dapat
dikombinasi dengan vektor yang lain menurut aturan perjumlahan
segitiga dan juga aturan penjumlahan jajaran genjang.

Definisi ini sekaligus dapat digunakan untuk memastikan apakah suatu

besaran merupakan vektor atau tidak (yaitu skalar). Kita tinjau sistem gaya
yang bekerja dalam sistem kesetimbangan katrol (pulleys). Jelas gaya
mempunyai besar yang dapat diukur (dalam newton N) dan arahnya dapat
ditentukan menurut kerangka acuan. Kita lihat sistem katrol dalam Gambar
1.16 Materi Kurikuler Fisika SMA 

1.11 yang terdiri dari tiga buah gaya yang kita gambarkan secara
diagramatik.
Untuk membuktikan bahwa gaya sebenarnya adalah sebuah vektor maka
kita harus dapat membuktikan bahwa bila dua buah gaya dikenakan pada
sebuah titik secara simultan maka harus ada gaya tunggal yang ekuivalen
dengan resultan kedua gaya, menurut aturan penjumlahan segitiga. Akan
lebih mudah jika kita tinjau tiga gaya tersebut dalam koordinat kartesian
(tegak lurus) dua dimensi, di mana ketiga gaya bertemu di titik O (lihat

Gambar 1.11) dan kita atur gaya (ambil F3 ) sampai terjadi kesetimbangan.
 
Besar dan arah vektor lain F1 dan F2 dapat di atur dengan mengubah berat
M1 dan M2 sekaligus menentukan  dan  . Besarnya F3 yang mempunyai


arah tetap ke bawah diatur dengan mengubah berat F 3 sampai terjadi

berada dalam keadaan setimbang dan dipenuhi bahwa F1  F2  F3  0 .

kesetimbangan. Ketiga vektor yang saling menyeimbangkan dikatakan
  

Sifat vektor suatu gaya dibuktikan jika dengan semua cara penyusunan yang
memberikan keadaan setimbang, maka anak panah-anak panah yang

1.10 yang menyatakan persamaan vektor F1  F2  F3  0 .

merepresentasikan ketiga vektor membentuk segitiga seperti pada Gambar
  

Gambar 1.11
Diagram gaya sistem katrol memenuhi aturan penjumlahan segitiga

Dalam menangani perhitungan yang melibatkan besaran vektor seperti

dalam mekanika terutama untuk sistem di mana berlaku kondisi
kesetimbangan gaya-gaya maka akan sangat mudah dan membantu jika kita
 PEFI4425/MODUL 1 1.17

dapat menggambarkan diagram gaya-gaya yang bekerja pada sistem.

Demikian juga meskipun ada baiknya dalam setiap tahap perhitungan kita
sertakan juga satuan untuk masing-masing besaran yang dihitung, namun
juga dapat mengabaikan dulu satuan besaran tersebut sementara manipulasi
aljabar sedang dilakukan. Demikian juga untuk memperjelas dan
memudahkan perhitungan, sebaiknya dipilih juga sistem koordinat yang
cocok untuk setiap masalah yang ingin dipecahkan.

E. PERKALIAN VEKTOR

Kita telah membahas perkalian vektor dengan skalar (scaling) serta

penjumlahan vektor dengan vektor. Sekarang Anda akan mempelajari
perkalian vektor dengan vektor, yang merupakan operasi vektor yang sangat
penting dan mempunyai aplikasi luas baik sains dan teknologi. Ada dua
operasi penting perkalian vektor-vektor, yaitu:
1. Perkalian Skalar (dot product/scalar product/inner product). Perkalian
ini disebut demikian karena hasil perkalian adalah suatu skalar/bilangan.
2. Perkalian Vektor (cross product/vektor product/outer product).
Perkalian ini akan menghasilkan vektor lain.

1. Perkalian Skalar
Perkalian skalar mempunyai implikasi dan interpretasi penting secara
geometris. Beberapa hukum fisika juga menerapkan perkalian skalar ini
dalam rumusannya. Kita misalkan vektor A dan vektor B seperti pada
Gambar 1.12.

Gambar 1.12
Produk skalar dua vektor
1.18 Materi Kurikuler Fisika SMA 

0B dengan sudut antara dua vektor adalah  dengan 0     . Vektor

Pada gambar tersebut vektor A adalah panah 0A vektor B adalah panah

(A – B) adalah selisih dua vektor. Dengan menerapkan hukum kosinus

dalam trigonometri (Anda sebaiknya masih ingat hukum ini) maka:
BA  0 A  0B  2 0 A 0B cos
2 2 2
(1.15)
atau
A B  A  B  2 A B cos
 2 2 2  
(1.16)

Definisi:
Kemudian jika kita mempunyai dua vektor sembarang P dan Q, yang

P  p1eˆ1  p2eˆ2  p3eˆ3   pi eˆi

merupakan vektor kartesian, dapat dinyatakan dalam persamaan berikut:
 3
(1.17)
i 1

Q  q1eˆ1  q2eˆ2  q3eˆ3   qi eˆi

 3

  adalah
(1.18)
i 1

dengan eˆ1 , eˆ2 , eˆ3  iˆ, ˆj , kˆ vektor satuan. Maka hasil kali skalar

dua vektor P dan Q yaitu P  Q (baca pe dot qi) didefinisikan sebagai



P  Q  p1q1 + p2q2 + p3q3

berikut:
 
(1.19)
Dari definisi persamaan (1.19) ini maka kita dapat menyimpulkan juga

(a) P  Q  Q  P
beberapa hal:
   
(hukum komutatif)

(b) P  P  P
  2

Dengan sifat-sifat ini maka untuk vektor A dan B dalam Gambar 1.12 kita
dapat menyatakan persamaan (1.16):
A B  ( A B)  ( A B)  A A A B  B  A B  B
 2            

= A  2 A B  B
2   2
(1.20)
Membandingkan persamaan (1.20) dan (1.16) maka kita dapatkan:
 PEFI4425/MODUL 1 1.19

A B  A B cos
   
(1.21)
Interpretasi geometris dari perkalian skalar ini (persamaan (1.21)) adalah
seperti pada Gambar 1.13 berikut.

Gambar 1.13
Interpretasi geometris perkalian vektor

B cos tidak lain adalah


Jika kita lihat dari Gambar 1.13 maka
proyeksi ortogonal (tegak lurus) besar (magnitude) vektor B kepada vektor

A cos adalah proyeksi vektor A pada B dan ini merupakan komponen A

A. Kita menyatakan ini sebagai komponen B pada A. Sebaliknya


pada B. Jadi perkalian skalar dua vektor dapat juga dinyatakan sebagai:
Hasil kali skalar vektor A dan B adalah hasil kali dan komponen
B pada A, atau hasil kali dengan komponen A pada B.

A B
Dari persamaan (1.21) kita juga mempunyai:
 
cos    (1.22)
AB

2. Penggunaan Konsep Perkalian Skalar dalam Fisika

Perkalian skalar mendapat tempat yang cukup penting dalam usaha
menuliskan rumus-rumus/hukum-hukum fisika. Pada kegiatan belajar yang
lain kita dapat merumuskan usaha W yang dilakukan oleh gaya pada sebuah
obyek sebagai perkalian skalar antara vektor gaya F dan vektor pergeseran S.
1.20 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Di samping ini masih banyak hukum-hukum atau rumus-rumus fisika yang

dinyatakan dalam bentuk perkalian skalar.

Contoh Soal:
A  2iˆ  ˆj  kˆ B  iˆ  2 ˆj  2kˆ .
 
Dua buah vektor adalah dan
Tentukan komponen A pada B dan juga komponen B pada A?

A cos , dengan
Penyelesaian:

Dari definisi, maka komponen A pada B adalah

persamaan (1.22) maka A cos = A B / B . Dengan persamaan (1.19)

   

A B  2(1)  (1)2  1(2)  2 , sedangkan

 
dapat kita hitung dahulu:
B  1  4  4  3 . Itu berarti A cos =-2/3. Dengan cara yang sama
 

dapat dihitung B cos =  6 / 3 .



Contoh Soal:
Carilah sudut antara vektor A  2iˆ  ˆj  2kˆ dan B  iˆ  2 ˆj  2kˆ ?
 

Penyelesaian:

A B  Ax Bx  Ay By  Az Bz  A B cos .
Kita gunakan rumus gabungan dari persamaan (1.19) dan (1.21) yaitu
   
Kita hitung bahwa

A B  2(1)  (1)2  (2)2  4 . Dengan persamaan (1.10) maka A  3

  

dan B  3 . Dengan persamaan (1.22) maka cos  4/ 9 . Jadi sudut



  arccos(4/ 9)  116 23'

antara kedua vektor adalah:

3. Perkalian Silang
Hasil kali vektor antara dua vektor (perkalian silang/cross-
product/outter-product/vector product) memiliki aplikasi yang luas baik
dalam fisika maupun teknik. Bagaimana operasi vektor ini muncul secara
 PEFI4425/MODUL 1 1.21

alamiah marilah kita tinjau lebih dulu bidang luasan jajaran genjang seperti
pada Gambar 1.14 di bawah ini.

Gambar 1.14
Luasan jajaran genjang untuk definisi perkalian vektor

L  A B sin 
Dari Gambar (1.14) ini maka luas jajaran genjang adalah
 
(1.23)

Kemudian dapat kita definisikan vektor luasan jajaran genjang tersebut L
dengan luas L dan mempunyai arah tegak lurus bidang luasan tersebut, misal
arahnya dinyatakan oleh vektor satuan n̂ yaitu
L  Lnˆ  ( AB sin  )nˆ

(1.24)
 
Kalau kita lihat, vektor luasan ini adalah hasil kali dua vektor A dan B dan
 
mempunyai arah tegak lurus A dan B yaitu n̂ . Akan tetapi ada dua pilihan
arah bidang yang tegak lurus luasan L yaitu n̂ dan n̂ ’=- n̂ . Sehingga untuk
perkalian vektor kita definisikan menurut aturan tangan kanan (right-handed
rule), seperti pada Gambar 1.15 di bawah ini.

Gambar 1.15
Kaidah tangan kanan
1.22 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Dengan aturan tangan kanan ini maka hasil kali vektor (cross product) dari
 
dua vektor A dan B adalah
Untuk (0  α  180o )
  
C = A × B = (ABsinα)nˆ (1.25)

Perkalian ini juga sering disebut dengan perkalian silang dua vektor
mengingat simbol silang di antara dua vektor selalu dimaknai sebagai
persamaan (1.25). Besarnya vektor hasil kali silang di atas adalah suku dalam
tanda kurung pada persamaan.
Kemudian berkaitan dengan pilihan arah menurut aturan tangan kanan

A B  B  A
dan sifat-sifat perkalian silang tersebut dapat kita ringkas di sini:
   

A ( B  C )  A B  A C )
(anti komutatif) (1.26)
      
(hukum distributif) (1.27)
A ( B)  ( A)  B   ( A B)
     
(1.28)
A A  0 B B  0
   
(1.29)

a. Bentuk Kartesian Hasil Kali Vektor

Penguraian vektor dalam basis kartesian akan sangat memudahkan kita
dalam memecahkan persoalan vektor. Misalkan kita tinjau vektor basis dalam
koordinat kartesian ( iˆ, ˆj , kˆ ) yang menurut persamaan (1.19) dan persamaan
(1.26) berlaku
iˆ  iˆ  ˆj  ˆj  kˆ  kˆ  0 (1.30)
iˆ  ˆj  kˆ ˆj  kˆ  iˆ kˆ  iˆ  ˆj (1.31)
Dalam basis ini maka dapat kita hitung
A B  (a xiˆ  a y ˆj  a zkˆ)  (bxiˆ  by ˆj  bzkˆ)
 

Dengan mengingat sifat-sifat perkalian dalam persamaan (1.30) dan (1.31)

maka dengan hukum distributif dapat kita nyatakan:
A B  (a ybz  a zby )iˆ  (a zbx  a xbz ) ˆj  (a xby  a ybx )kˆ
 

(1.32)
Atau untuk memudahkan mengingat dapat kita nyatakan dalam bentuk
determinan matriks:
 PEFI4425/MODUL 1 1.23

iˆ ˆj kˆ
A B  a x
 
ay az (1.33)
bx by bz
yang penjabarannya adalah persamaan (1.32).

b. Aplikasi Hasil Kali Vektor dalam Fisika

Penerapan konsep perkalian silang dalam fisika cukup banyak, di
antaranya adalah untuk menggambarkan gerak rotasi dalam bidang lingkaran
dengan sumbu rotasi pada sumbu z, seperti pada Gambar 1.16.

Gambar 1.16
Gerak orbit partikel dalam bidang lingkaran


 adalah kecepatan linear partikel menyinggung lintasan orbit lingkaran,

R adalah vektor posisi partikel di titik P,


 adalah kecepatan sudut partikel mengelilingi sumbu z (vektor satuan k̂ ),



 adalah sudut antara vektor posisi R dengan vektor  .

 

Pada kesempatan yang akan datang akan kita tinjau gerak ini secara rinci
memanfaatkan konsep perkalian silang.

F. OPERASI KALKULUS VEKTOR

Anda telah mempelajari operasi aljabar dari sebuah vektor, yaitu

mengenai penjumlahan vektor, pengurangan vektor, perkalian skalar sampai
perkalian silang. Sekarang Anda akan mempelajari operasi kalkulus vektor
1.24 Materi Kurikuler Fisika SMA 

yang melibatkan diferensial dan integral. Berkaitan dengan ini maka banyak
konsep-konsep fisika yang memerlukan bantuan operasi kalkulus vektor.
Kita mulai kuliah kalkulus vektor ini dengan melihat diferensial vektor.

1. Diferensial Vektor
Untuk tujuan di atas, maka sebelum kita pelajari lebih lanjut, kita
definisikan dulu pengertian diferensial dari teorema limit fungsi berikut ini.

a. Diferensial Vektor terhadap Variabel Waktu

Diferensial vektor secara umum memenuhi aturan seperti diferensial

fungsi biasa. Dari teorema limit fungsi maka untuk suatu vektor a (t ) ,

lim a (t  t )  a (t )
diferensial (turunan) pertamanya adalah
  

da (t )
t  0 t
(1.34)
dt
Oleh karena itu dapat kita ringkas beberapa aturan diferensial vektor sebagai

d ( F  G ) dF dG
berikut, khususnya diferensial vektor hasil operasi vektor dan skalar:
   
  (1.35)
dt dt dt
d ( F  G) dF
   
 G  F 
  dG
(1.36)
dt dt dt
d ( F  G) dF   dG
   
 G  F  (1.37)
dt dt dt
 
 G f
d ( fG) df  dG
(1.38)
dt dt dt

Jika G adalah vektor konstan, maka diferensialnya adalah

 G
d ( fG ) df 
(1.39)
dt dt
Jika vektor diuraikan dalam basis kartesian maka diferensial terhadap waktu

d ( F  Fxiˆ  Fy ˆj  Fz kˆ)
adalah sebagai berikut.

 i j
dFx ˆ dFy ˆ dFz ˆ
k (1.40)
dt dt dt dt
 PEFI4425/MODUL 1 1.25

Contoh Soal:
Kita tinjau partikel yang bergerak melingkar beraturan dalam bidang x-y
(kartesian dua dimensi). Lintasan gerak partikel membentuk lingkaran
dengan jari-jari r dan partikel bergerak dengan laju konstan v (lihat gambar).
Carilah kecepatan dan percepatan partikel tersebut?

Penyelesaian:
Untuk memudahkan perhitungan dan pemahaman kita lihat Gambar 1.17
berikut ini.

Gambar 1.17
Gerak melingkar beraturan partikel m

Vektor posisi dari partikel m dapat kita tuliskan (seperti yang telah kita

r (t )  r (iˆ cos t  ˆj sin t )

pelajari sebelumnya)

(i)
Kecepatan gerak partikel m dapat kita hitung dari diferensial terhadap

dr d (riˆ cos t ) d (rjˆ sin t )

waktu, yaitu

v(t )   

(ii)
dt dt dt

v(t )  (r  sin t )iˆ  (r  cos t ) ˆj  r (iˆ sin t  ˆj cos t ) (iii)

atau


Percepatan partikel dapat kita hitung dari diferensial kecepatan:


a (t )    (r  )(iˆ cos t  ˆj sin t )   2 r (t )
 dv 
(iv)
dt 
Tanda negatif pada persamaan (iv) bermakna bahwa percepatan ( a ) adalah
vektor radial ke pusat lingkaran, sehingga sering disebut percepatan
sentripetal.
1.26 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Persamaan-persamaan yang telah diturunkan ini dengan konsep diferensial

hanya berlaku untuk vektor yang dinyatakan dalam vektor basis ( iˆ, ˆj , kˆ )
yang konstan yaitu tidak bergantung waktu. Jika ( iˆ, ˆj , kˆ ) merupakan fungsi
waktu, khususnya ini terjadi bila gerak partikel digambarkan dalam koordinat
kurva linear (seperti koordinat bola, silinder dan kutub) maka kita perlu
mendiferensialkan juga vektor-vektor satuan ini.

Contoh Soal:

setiap titik dalam koordinat dinyatakan dengan koordinat ( r , ).

Tinjaulah gerak partikel dalam koordinat kurva linear kutub, di mana

Penyelesaian:
Vektor posisi dengan koordinat polar dengan vektor satuan ( eˆr , eˆ )

r  reˆr
seperti pada Gambar 1.18 , yaitu

(1.41)

Kita lihat bahwa eˆr vektor satuan dalam arah r selalu berubah terhadap
waktu. Diferensial terhadap waktu persamaan (1.41) menghasilkan
kecepatan:

v  eˆr  r r
 dr dr deˆ
(1.42)
dt dt dt

Gambar 1.18
Gerak partikel dalam koordinat kutub
 PEFI4425/MODUL 1 1.27

Dari gambar ini maka eˆr adalah dalam arah ê yang tegak lurus eˆr
dan dalam arah mana  bertambah . Jadi dapat kita ambil pendekatan

eˆr  eˆr eˆ  eˆr  eˆ

bahwa

dengan eˆr
(1.43)
adalah panjang busur lingkaran dengan radius eˆr dan sudut
. eˆr
eˆr 
Akan tetapi karena adalah fungsi waktu maka

eˆr   eˆ dan  eˆ . Jika t  0 maka

t t
deˆr d
 eˆ  eˆ (1.44)
dt dt

 ˆr  reˆ
v  re
Dengan ini maka persamaan (1.42) dapat kita tuliskan menjadi

(1.45)
Selanjutnya kita dapat melihat dari gambar bahwa eˆ  eˆr  0 karena kedua

 eˆr  eˆ   r  eˆ  eˆr  

vektor satuan saling tegak lurus. Oleh karena itu berlaku

0
d deˆ deˆ
(1.46)
dt dt dt
yang dengan persamaan (1.43) menjadi:

0    eˆr    eˆr    

deˆ deˆ
(1.47)

Sebaliknya eˆ  eˆ  1 sehingga diferensial terhadap waktu menghasilkan

dt dt

 eˆ  eˆ     eˆ  eˆ    0  eˆ    0

d deˆ deˆ deˆ
(1.48)
dt dt dt dt
deˆ
Akan tetapi adalah vektor dalam bidang tersebut sehingga dapat kita
dt
tuliskan bahwa

  eˆr   eˆ
deˆ
(1.49)
dt
Dengan persamaan (1.49), (1.45),(1.46) maka dapat kita simpulkan bahwa

 eˆr
deˆ
(1.50)
dt
Dengan persamaan (1.50) dan (1.44) maka percepatan partikel dalam
koordinat kutub adalah
1.28 Materi Kurikuler Fisika SMA 


a (t )  a (t )  reˆr  r r  reˆ  reˆ  r 
 
  dv deˆ eˆ
(1.51)

reˆr  r eˆ  r eˆ  r eˆ  r eˆr

dt dt dt
      2

r  r2 )eˆr  (2r  r)eˆ

 ( (1.52)

Contoh Soal:
Sebuah partikel mempunyai lintasan gerak yang dinyatakan dengan
r (t )  (t 3  2t )iˆ  3e2t ˆj  2sin(5t )kˆ .

fungsi jarak sebagai berikut:
Carilah kecepatan partikel pada saat t = 0?

Penyelesaian:
Dengan aturan diferensial seperti yang telah kita pelajari maka kecepatan
partikel adalah:

v(t )   (3t 2  2)iˆ  6e2t ˆj  10cos(5t )kˆ
 dr
dt
Untuk v(t  0) maka dapat dihitung:


v(t  0) = 2iˆ  6 ˆj  10kˆ



b. Gradien, Divergensi, dan Curl

Jika diferensial vektor di atas menggunakan aturan diferensial biasa,
maka sekarang kita pelajari beberapa definisi mengenai operasi diferensial
vektor yang sangat penting dan sering muncul dalam fisika. Itu adalah konsep
gradien, divergensi, dan curl.
Konsep medan (fields) memerankan aturan kunci dalam banyak bidang
fisika dan teknik, seperti dinamika fluida, transport panas, elektromagnetik,
gravitasi. Pada kajian-kajian bidang tersebut, sering melibatkan besaran-
besaran fisis yang baik nilai maupun arahnya berubah dari satu titik ke titik
(dari satu waktu ke waktu) sehingga merupakan fungsi koordinat ruang (dan
waktu) yaitu menggambarkan suatu distribusi nilai (dan arah) suatu besaran.
Konsep distribusi ini melandasi konsep medan dalam fisika. Besaran fisis
tersebut dapat berupa skalar sehingga disebut medan skalar atau dapat berupa
vektor sehingga disebut medan vektor. Contoh dari medan skalar adalah
temperatur atmosfer yang nilainya hanya bergantung pada koordinat ruang
(fungsi ruang, f(x,y,z)) misalnya dalam sumbu koordinat ekuator dan kutub,
 PEFI4425/MODUL 1 1.29

dan (atau) juga merupakan fungsi waktu misalnya saat musim dingin dan
musim panas. Oleh karena itu secara umum medan skalar memenuhi bentuk
fungsi f (r , t ) . Contoh medan vektor adalah kecepatan angin, karena
(i) kecepatan adalah vektor;
(ii) memiliki besar dan arah yang merupakan fungsi koordinat ruang-
waktu.
 
Secara umum medan vektor dinyatakan dengan bentuk fungsi f (r , t ) .

1) Gradien Medan Skalar

Sementara itu dalam banyak fenomena fisika, laju perubahan fungsi
skalar terhadap jarak merupakan kasus yang sering muncul. Sebagai contoh
laju perubahan potensial elektrostatis terhadap jarak menghasilkan medan
elektrostatik. Kita akan membahas gradien medan skalar yang dikaitkan
dengan laju perubahan fungsi (medan) skalar tersebut. Untuk itu kita perlu
mendefinisikan apa yang disebut turunan arah (directional derivative) suatu
medan skalar.

f f f
Jika f adalah medan skalar yang dapat dideferensialkan dalam domain D.

x y z
Turunan pertama fungsi ini (yaitu , , ) menggambarkan laju

perubahan nilai fungsi f dalam arah sumbu koordinat x,y,z masing-masing.

Dalam hal ini dalam banyak aplikasi fisika kita memerlukan untuk
mengetahui laju perubahan fungsi f dalam arah sembarang. Untuk
menentukan ini maka kita memerlukan konsep turunan arah tersebut di atas.
Lihat Gambar 1.19 berikut.

Gambar 1.19
Definisi turunan arah fungsi
1.30 Materi Kurikuler Fisika SMA 


Gambar menyatakan sebuah vektor posisi R0 untuk titik P0 dan vektor
sembarang U  suˆ dengan û adalah vektor satuan dan s adalah pengali


biasa dan tidak lain adalah jarak dari titik P 0 ke titik sembarang R. Dari
definisi vektor satuan dan perkalian skalar, maka kita boleh menyatakan
vektor satuan û ini dengan:
uˆ  cos iˆ  cos  ˆj  cos  kˆ
(1.53)

Vektor satuan û ini memberikan definisi arah pada vektor U pada titik P0.

x  x0  s cos ; y  y0  s cos  ; z  z0  s cos 

Titik-titik pada segmen garis s dalam arah û diberikan oleh:
(1.54)
Definisi turunan arah sangat mirip dengan definisi turunan biasa dalam

f ( P )  f ( P0 )
kalkulus, yaitu turunan f di titik P0 dalam arah û adalah sebuah limit,

( P0 )  lim
df
s 0
f ( x0  s cos  , y0  s cos  , z0  s cos  )  f ( x0 , y0 , z0 )
ds s

s 0
= lim
s
(1.55)

g (s)  f ( x0  s cos , y0  s cos  , z0  s cos  )

Jika kita tetapkan bahwa,
(1.56)

g ( s)  g (0)
maka persamaan (1.55) menjadi:

g '(0)  lim
s 0
(1.57)
s
Sekarang jika kita diferensialkan persamaan (1.56) terhadap s lalu mengambil

f dx f dy f
s = 0 maka:

g '(0)  ( P0 )  ( P0 )  ( P0 )
dz
x ds y ds z
(1.58)
ds
Sementara itu dari persamaan (1.54) kita mempunyai:

 cos  ,  cos  ,  cos 

dx dy dz
(1.59)
ds ds ds

f f f
Jadi turunan arah di titik P0 dalam arah vektor satuan û adalah

( P0 )  ( P0 )cos   ( P0 )cos   ( P0 )cos 

df
x y z
(1.60)
ds
 PEFI4425/MODUL 1 1.31

Tentukan turunan arah dari f  2 x2  xy  yz2 pada titik (1,-1,2) dalam

Contoh Soal:

arah vektor A  iˆ  2 ˆj  2kˆ ?



f f f
Penyelesaian:

 4x  y ;  x  z2 ;  2 xy
x y z
Turunan parsial

f f f
Sehingga pada titik (1,-1,2) nilai perubahan fungsi adalah

 4 x  y = 3;  x  z2 =5 dan  2 xy = -4
x y z

Kita perlu menentukan vektor satuan A yaitu aˆ   = 3 A . Oleh karena itu
A 1 
A
turunan arah pada titik (1,-1,2) pada arah A adalah:

(1, 1,2)  3(1/ 3)  5(2 / 3)  4(2 / 3)  5

df
ds

Setelah kita mendefinisikan turunan arah maka kita sekarang siap

mendefinisikan apa yang disebut gradien medan skalar. Jika f adalah medan

dalam arah vektor satuan uˆ  cos  iˆ  cos  ˆj  cos  kˆ adalah

skalar dalam domain D dan terdeferensial di D. Turunan arah f di titik P

f f f
( P )  ( P )cos   ( P )cos   ( P )cos 
df
x y z
(1.61)
ds

f f f
Kita definisikan sebuah vektor berbentuk:

f ( P )  ( P )iˆ  ( P ) ˆj  ( P )kˆ (baca grad f atau del f atau nabla

x y z
f) (1.62)
Dengan persamaan (1.61) dan definisi perkalian skalar maka kita
mempunyai:

( P )  f ( P )  uˆ
df
(1.63)
ds
Persamaan (1.62) kita lihat adalah medan vektor (berbentuk vektor) dan kita
sebut gradien medan skalar. Besaran ini merupakan satu dari konsep penting
1.32 Materi Kurikuler Fisika SMA 

dalam analisis vektor dan mempunyai aplikasi yang sangat penting dalam
fisika.

operator del (  ) yang dituliskan sebagai berikut.

Dalam hal ini kita telah menyatakan dalam persamaan di atas bahwa

   ˆ  ˆ
  iˆ  j k
x y z
(1.64)

Jadi kita tuliskan lagi bahwa gradien dari medan skalar sebarang  adalah:
  ˆ  ˆ  ˆ  ˆ  ˆ
  ( iˆ  j  k)  i j

x y z x y z
k (1.65)

2) Interpretasi Geometris Grad f

skalar. Misalkan f ( P )  0 dan  adalah sudut antara f ( P ) dan û .

Sekarang kita tinjau beberapa aspek geometris dari gradien medan
 

Kemudian dari sifat geometris perkalian skalar kita mempunyai relasi:

( P )  f ( P )  uˆ  f ( P ) uˆ cos  f ( P ) cos
df
(1.66)
ds

vektor satuan û adalah komponen vektor gradien f ( P ) pada arah û (lihat

Ini menunjukkan bahwa turunan arah medan skalar f pada titik P dalam arah


Gambar 1.20).

f ( P )
Gambar 1.20

Vektor gradien

cos  1 yaitu ketika û adalah sama arahnya dengan f ( P ) . Nilai

Kita lihat dari gambar tersebut maka turunan arah akan maksimum jika

 PEFI4425/MODUL 1 1.33

maksimumnya adalah f ( P ) . Karena f ( P ) > 0 jika tidak f adalah nol,

 

maka berarti f bertambah dalam arah vektor f ( P ) . Dengan kata lain pada


vektor gradien f ( P ) .
titik P, medan skalar f mengalami laju pertambahan maksimum dalam arah


Contoh Soal:
Diberikan f(x,y,z) = x2y + y2z+1. Carilah arah di mana turunan arah f
pada titik (2,1,3) adalah maksimum dan berapakah nilai maksimumnya?

Penyelesaian:
Nilai maksimum turunan arah f pada titik (2,1,3) terjadi dalam arah
vektor gradien f (2,1,3) . Jika f  2 xyiˆ  ( x2  2 yz) ˆj  y2 kˆ maka
f (2,1,3) = 4iˆ  10 ˆj  kˆ . Jadi nilai maksimum turunan arah adalah
f (2,1,3)  117 .


Contoh Soal:
Andaikan distribusi temperatur dalam sebuah bola logam diberikan oleh
T(x,y,z) = a(x2+y2+z2) dengan a adalah konstanta positif. Tunjukkan arah di
mana terjadi pendinginan maksimum (maximum cooling)?

Penyelesaian:
Laju maksimum pertambahan temperatur terjadi dalam arah vektor,
Grad T = 2a ( xiˆ  yjˆ  zkˆ)  2aR


dengan R adalah vektor posisi titik (x,y,z). Jadi pendinginan maksimum

terjadi dalam arah berlawanan dengan vektor grad T yaitu arah – R, yaitu ke

Selain makna geometris di atas maka dari gradien medan f ( P ) kita

arah titik asal.


dapat mencari arah vektor satuan tegak lurus bidang/luasan f(x,y,z)=c

(Gambar 1.21). Tanpa penjelasan lebih lanjut maka vektor satuan ini (vektor

f ( P )
normal) n̂ dapat dihitung dengan:

nˆ 
f ( P
(1.67)
1.34 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Gambar 1.22
Vektor normal terhadap luasan S

3) Divergensi Medan Vektor

Ada dua konsep dasar berkenaan dengan laju perubahan spasial medan
vektor, F misalnya, yaitu div F dan curl F. Kita lihat kembali operator del

   ˆ  ˆ
atau nabla yang berbentuk

  iˆ  j k
x y z
Misalkan kita mempunyai medan vektor F berbentuk umum dalam domain
D,
F ( x, y, z)  A( x, y, z)iˆ  B( x, y, z) ˆj  C ( x, y, z)kˆ


(1.68)
dengan A,B,C mempunyai diferensial orde pertama yang kontinu.

A B C
Divergensi F kemudian didefinisikan dengan,

 
x y z
div F = (baca: divergensi F) (1.69)

  ˆ  ˆ
Jika kita gunakan operator del pada F, yaitu

  F  ( iˆ  j  k)  ( Aiˆ  Bjˆ  Ckˆ)

 
x y z
A B C
 
x y z
= (1.70)

Jadi dapat dituliskan

 PEFI4425/MODUL 1 1.35

div F =   F
  
(1.71)
Dalam hal ini  bukanlah vektor yang sesungguhnya, namun lebih sebagai


operator diferensial, sehingga   F  F   yaitu tidak komutatif.

   

Dari definisi divergensi ini kemudian dapat dilihat mempunyai sifat-sifat

sebagai berikut:

 2 A  2 B  2C
(i) div (F + G) = div F + div G

(ii) div (div F)=    F =  2F=  

  
x2 x2 x2
(1.72)

Persamaan (ii) ini dikenal dengan Laplacian F yaitu  2F. Aplikasi fisis


untuk divergensi dalam fisika cukup penting, seperti pada studi dinamika
fluida.

Contoh Soal:
Tentukan divergensi dari medan vektor F  x2 yiˆ  e y zjˆ  xsin zkˆ


( x2 y) (e y z) ( x sin z)
Penyelesaian:

   2 xy  ze y  x cos z
x y z
div F =

4) Curl F
Jika kita mempunyai medan vektor dalam domain D berbentuk
F ( x, y, z)  A( x, y, z)iˆ  B( x, y, z) ˆj  C ( x, y, z)kˆ ,

maka didefinisikan

C B ˆ A C ˆ B A ˆ
bahwa curl F adalah

curl F  (  )i  (  ) j  (  )k

y z z x x y
(1.73)

Bentuk ini mudah diingat jika kita nyatakan dalam bentuk determinan
iˆ ˆj kˆ
  
curl F 
x y z
(1.74)

A B C
Jika kita ingat operator del ,  , maka kita dapat menyatakan juga bahwa


curl F adalah perkalian silang  dan F yaitu


1.36 Materi Kurikuler Fisika SMA 

div F =   F
 
(1.75)
Beberapa identitas untuk curl ini adalah sebagai berikut:
(i) curl (F + G ) = curl F + curl G
(ii) curl (fG) = f curl G + grad f x G

Contoh Soal:
A  ˆj ( xz2  x2 y  z2  3 yz)  kˆ(2 xyz) .

Sebuah medan vektor
Hitunglah curl A?

C B ˆ A C ˆ B A ˆ
Penyelesaian:

curl A  (  )i  (  ) j  (  )k

y z z x x y
curl A = F  iˆ(2 z  3 y)  ˆj (2 yz)  kˆ( z2  2 xy)
 

Banyak konsep-konsep fisika yang penting menggunakan definisi curl

seperti pada listrik-magnet. Baik div A maupun curl A berkaitan dengan laju
perubahan medan vektor A terhadap ruang. Konsep divergensi dan curl
dalam fisika adalah fundamental untuk studi dinamika fluida. Dalam studi
fluida maka hasil curl dapat diinterpretasikan sebagai kecenderungan medan
kecepatan menyebabkan rotasi pada suatu titik.

G. INTEGRAL VEKTOR

Selain konsep diferensial medan dipelajari dalam analisis vektor, konsep

integral medan juga tak kalah pentingnya untuk dikaji. Konsep integral
medan banyak digunakan juga baik dalam fisika maupun teknik, khususnya
dalam teori dan teknik elektromagnet.
Pada sub modul ini Anda akan mempelajari konsep integral garis dan
integral permukaan dari medan vektor. Integral-integral ini sesungguhnya
adalah generalisasi dari integral tunggal dan integral lipat biasa dari fungsi

 f ( x)dx f terdefinisi dalam selang [a,b] dalam sumbu x

biasa , yaitu
b

a
dan
 PEFI4425/MODUL 1 1.37

D f ( x, y)dxdy f terdefinisi dalam bidang x-y

Sebaliknya dalam integral garis untuk medan (fungsi) vektor maka
fungsi vektor ini didefinisikan pada kurva ruang dan integrasi dilakukan
terhadap panjang busur kurva. Demikian juga untuk integral permukaan
maka fungsi tersebut didefinisikan pada luasan (permukaan) dan integrasi
dilakukan terhadap luas permukaan.

1. Integral Garis
Misalkan r (t )  x(t )iˆ  y(t ) ˆj  z(t )kˆ adalah vektor posisi bergantung


waktu yang menggambarkan sebuah kurva C yang menghubungkan dua titik

P1 dan P2 pada waktu t = t1 dan t = t2. Jika ada vektor
A  A( x, y, z)  Ai
1  A2 j  A3k yang merupakan medan vektor. maka

ˆ ˆ ˆ
integral garis didefinisikan sebagai integral komponen tangensial vektor A

P1 A dr  C Adx
sepanjang kurva C dari P1 ke P2 yaitu:
 A2 dy  A3dz
P2  
1 (1.76)

Jika C adalah lintasan tertutup (asumsi bagian kurva tidak bertemu di

mana-mana selain di kedua ujung kurva) maka integral lintasan (garis)

  dr   Adx
tertutup adalah:
 A2 dy  A3dz
 
A 1 (1.77)
C C
Secara umum integral garis ini nilainya bergantung pada lintasan yang

  A 0 .
dipilih. Integral pada persamaan (1.76) akan bebas lintasan jika dipenuhi
 

2. Integral Garis Vektor

Integral garis menghasilkan skalar sehingga kita menyebutnya sebagai
integral garis skalar. Ada juga integral garis yang menghasilkan vektor.
Integral garis vektor ini banyak juga aplikasinya khususnya dalam teori
elektromagnetik. Misalkan sebuah kawat mengalir arus listrik I di dalamnya
dalam arah positif menurut aturan tangan kanan. Kawat membentuk kurva C,
1.38 Materi Kurikuler Fisika SMA 

 
dan ditempatkan dalam medan magnet B(r ) . Gaya magnet yang bekerja

F   Idr  B(r )   I  B(r )  dr

dalam kawat didefinisikan dengan
      
(1.78)
C C
Contoh Soal:
Sebuah medan vektor A  (3x2  6 yz)iˆ  (2 y  3xz) ˆj  (1  4 xyz2 )kˆ .


Hitunglah integral garis di antara titik (0,0,0) dan (1,1,1) dan melalui lintasan
(kurva) C yang dinyatakan dengan x = t, y = t2, z = t3?

Penyelesaian:
Dari soal maka r  xiˆ  yjˆ  zkˆ  tiˆ  t 2 ˆj  t 3kˆ . Kita hitung lebih dulu


dr / dt  iˆ  2tjˆ  3t 2kˆ  dr  (iˆ  2tjˆ  3t 2kˆ)dt . Kita terapkan ke konsep

 

P1 A dr  (0,0,0) (3t

integral garis maka:
 6t 5 )dt  (4t 3  6t 5 )dt  (3t 2  12t11 )dt = ...
P2   (1,1,1) 2

=2

H. KLASIFIKASI MEDAN VEKTOR

dapat mengklasifikasikan tipe-tipe medan vektor. Jika curl F =   F = 0

Berdasarkan sifat-sifat operasi curl dan divergensi medan vektor kita
  

maka F = grad  atau F adalah medan Lamellar atau medan Curl nol.
 

Juga jika div F =   F = 0 maka F =   f atau F adalah medan

      

Solenoidal. Dalam hal ini biasanya medan vektor dapat diklasifikasi ke dalam

(i) Bila curl F =   F = 0 dan div F =   F = 0, maka medan tersebut

empat bentuk berikut:
     

disebut medan lameller atau irotasional, seperti gambar (1.23) berikut

ini.
 PEFI4425/MODUL 1 1.39

(ii) Jika curl F =   F = 0 tapi div F =   F  0

      

  F = 0 memberikan bahwa F = grad  dan maka grad  0

maka curl F =
   

yaitu  2   0. Medan seperti ini dikategorikan sebagai medan dari

gerak irotasional dari fluida kompresibel (lihat Gambar 1.23).

Gambar 1.23
Medan irotasional-kompresibel

(iii) Bila   F  0 tapi div F = 0. Maka div F = 0 memberikan F =

    

 f
 
yang mana dari sudut pandang kondisi yang pertama
menghasilkan curl   f  0 atau     f  0 yaitu grad div f -
     

 2 f  0. Ini menunjukkan bahwa jika f solenoidal kita harus

 
 
mempunyai div f = 0 sehingga grad div f = 0 dan sedemikian hingga
 2 f  0. Medan seperti ini dikategorikan sebagai medan dari gerak


rotasional dari fluida inkompresibel (Gambar 1.24).

Gambar 1.24
Medan rotasional-inkompresibel

(iv) Bila curl f  0 dan juga div F =   F  0 . Ini adalah tipe medan yang
   

paling umum dan dikategorikan sebagai medan dari gerak rotasional

dari fluida kompresibel (lihat Gambar 1.25).
1.40 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Gambar 1.25
Medan rotasional-kompresibel

Sebenarnya medan ini dibuat/disusun dari (i) medan vektor lamellar

(yang tidak mempunyai curl tapi mungkin hanya div) dan (ii) medan vektor
solenoidal (yang tidak mempunyai div tapi mungkin mempunyai curl saja).

F  grad  curlf sehingga div F = div( grad  curlf ) = div

Ini dapat kita buktikan secara matematika bahwa:
   

grad   2
Tapi div F  0 sehingga 2  0 yang menentukan  . Sekali lagi curl F =
 

curl ( grad  curlf ) = curl curl f =  2 f . Tapi curl F  0 maka

   

2 f  0 yang menentukan f . Dekomposisi medan vektor seperti ini yang

 

menyatukan medan Lamellar dan Solenoidal dikenal dengan teorema

Helmholtz.

LAT IH A N

Untuk memperdalam pemahaman Anda mengenai materi di atas,

kerjakanlah latihan berikut!

1) Tunjukkan bahwa   V  V   untuk V

    
sebuah fungsi skalar
sembarang!
2) Medan vektor F ( x, y, z)  2 xyiˆ  2 yzjˆ  2 z2 kˆ . Carilah divergensi dari


3) Sebuah medan vektor F ( x, y)  x2 yiˆ  y2 xjˆ . Carilah integral garis

vektor ini!


skalar dalam lintasan bujursangkar seperti pada gambar untuk masing-

masing sisinya!
 PEFI4425/MODUL 1 1.41

4) Sebuah medan vektor F  ix

ˆ 2  ˆjy2 . Carilah integral garis skalar pada


lintasan berbentuk setengah lingkaran seperti pada gambar berikut!

5) Partikel mempunyai vektor posisi r  xiˆ  yjˆ  zkˆ . Tunjukkan bahwa



1 d 
 

r!
r dr

E  
6) Buktikan bahwa medan listrik elektrostatik dari muatan q terisolasi yang
 
dinyatakan dengan adalah medan solenoidal, dengan

potensial listrik   k !
q
r

Petunjuk Jawaban Latihan

  V Vy Vz
 V  x    merupakan besaran skalar
x y z
1)

  
V    Vx  Vy  Vz
 
 merupakan operator skalar
x y z
Jadi   V  V   .
   
1.42 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Fx Fx Fx

 2y ,  2z ,  4 z .
x y x
2) Turunan parsial vektor Jadi

divergensi medan vektor adalah divF ( x, y, z)  2y-2z



3) Fx  x2 y dan Fy  y2 x ;   dr   x ydx   y xdy

  2 2
F

 F  dr  0 ;
C C C
 
Sisi OA y = 0 sehingga 
OA
 

 F  dr  0   y2 3dy  27
Sisi AB dx =0, x =3 sehingga
  3
0

 F  dr   x 3dx  27
AB0
  0 2
Sisi BC  dy = 0, y = 3 sehingga 

 F  dr  0
BC 3
 
Sisi CO  dx = 0, x = 0 sehingga 

4) Dari gambar maka x  a cos dan y  a sin  . Medan gaya dapat kita
CO

ˆ 2 cos2   ˆja 2 sin 2  . Pergeseran masing-

F  ia

tuliskan menjadi

dx  d (a cos )  a sin  d dan dy  d (a sin  )  a cos d

masing sumbu adalah

Integral garis untuk soal di atas adalah

  dr   (eˆxa cos   eˆya sin  )  (eˆxa sin  d  eˆya cos d )

   2 2 2 2
F
C 0


Integral ini kalau kita selesaikan akan menghasilkan

F  dr   a 3
  2
3
 ˆj   kˆ   iˆ  r  ˆj  r  kˆ  r
C

 (r )  iˆ 
 
x y z r x r x r x
5)
 PEFI4425/MODUL 1 1.43

r  2
 ( x  y2  z2 )1/ 2  ...  x / r ;
x x
r 
 ( x2  y2  z2 )1/ 2  ...  y / r
y y
r  2
 ( x  y2  z2 )1/ 2  ...  z / r
z z
d x ˆ d y ˆ d  z 1 d ˆ ˆ
 (r )  iˆ j k (ix  jy  kz
 
Jadi = ˆ )=

1 d 
dx r dy r dz r r dx

r
r dx
6) Dapat dihitung E  (q( x2  y2  z2 )1/ 2 ) . Komponen medan arah
 


 2
  
x adalah:
1/ 2 3/ 2
Ex   q x  y2  z2  qx x2  y2  z2 
qx
x r3
E  3 ( xiˆ  yjˆ  zkˆ)  2 rˆ .
 q q
Seluruhnya dapat kita tuliskan:
r r
Kemudian untuk mengetahui apakah medan bersifat solenoidal atau

 x  y  z 
tidak dapat kita lakukan uji berikut:

divE  q  ( 3 )  ( 3 )  ( 3 ) 

 x r y r z r 
 x   3/ 2 
( 3 )  3  x   x2  y2  z2    
1 3x2
x   
1
x r  r3 r5
Namun, .
r
Sehingga dapat kita hitung divergensi medan:

divE  3  5 ( x2  y2  z2 )  3  3  0 .
 3 3 3 3
r r r r
Karena divergensi medan adalah nol maka medan merupakan medan
solenoida. Secara fisis dapat diinterpretasikan bahwa garis-garis medan
vektor membentuk kurva tertutup.
1.44 Materi Kurikuler Fisika SMA 

R A NG KU M AN

Dalam fisika, besaran fisis untuk menggambarkan fenomena fisis

dapat dibedakan sebagai besaran fisis skalar atau besaran fisis vektor.
Besaran fisis yang skalar cukup dinyatakan nilainya saja sedangkan
besaran fisis vektor harus dinyatakan secara lengkap baik nilainya
maupun arahnya. Untuk menyatakan besaran fisis juga perlu diberikan
satuan yang sesuai. Misalnya temperatur ruangan sebuah tempat adalah
27o C. Sebuah besaran fisis juga sering diberikan simbol yang sesuai
untuk mewakilinya, dan untuk sebuah vektor cara menuliskan dapat
mengikuti beberapa cara berikut:
(i) Vektor dituliskan dengan huruf tebal. Misalnya, gaya dengan notasi
F.
(ii) Vektor dituliskan dengan huruf bertanda bar di bawahnya, seperti
F.
(iii) Vektor dinotasikan dengan huruf dengan tanda anak panah di

atasnya F .
(iv) Berkaitan dengan gerak benda dari suatu titik A ke titik yang lain B,
yang menghasilkan vektor pergeseran maka dapat dituliskan dengan

AB .
(v) Vektor dapat juga dituliskan seperti F

Operasi matematika vektor-vektor lebih kompleks daripada skalar.

Untuk perkalian vektor-vektor dapat mengikuti dua mode: hasil kali

A B  A B cos , sedangkan hasil kali vektor didefinisikan dengan

Skalar atau hasil kali vektor. Hasil kali skalar didefinisikan dengan
   

C  A  B  (ABsin )nˆ Untuk (0    180o ) .

  

Dalam fisika banyak sekali hubungan antar besaran-besaran fisis

dengan mengikuti aturan aljabar perkalian vektor ini. Fenomena fisis
yang lain memerlukan analisis kalkulus vektor yang lebih kompleks
seperti integral vektor dan diferensial vektor. Beberapa definisi kalkulus
vektor dalam fisika sangat umum digunakan seperti gradient medan
skalar, divergensi, teorema stokes.
 PEFI4425/MODUL 1 1.45

TES F OR M AT IF 1

Pilihlah satu jawaban yang paling tepat!

1) 2  0 adalah persamaan Laplace. Jika r 2  x2  y2  z2 , maka

medan skalar yang memenuhi persamaan laplace adalah ....

A.  
1
r
B.  
1
r2
C.  
r
2

D.  
r2
2

2) Dua buah vektor A  2iˆ  4 ˆj  6kˆ dan B  iˆ  ˆj  kˆ . Kosinus arah

 

dari ( A B ) adalah ....

 

A. cos  1/ 3; cos   2/ 9 ; cos   7 / 9

cos  1/ 3; cos   5/ 9 ; cos   5/ 9
C. cos  1/ 3; cos   5/ 9 ; cos   7 / 9
B.

D. cos  1/ 3; cos   5/ 9 ; cos   5/ 9

3) Jika A B  ( AB sin  )nˆ , maka ungkapan perkalian silang dalam

 

A. ( A B)2  A2 B2  ( A B)2
bentuk perkalian titik adalah ....
   

( A B)2  A2 B2  ( A B)
   
B.
C. ( A B)2  A2 B2  ( A B)2
   

D. ( A B)2  ( A B)2  A2 B2
   
1.46 Materi Kurikuler Fisika SMA 

 
4) Vektor satuan yang tegak lurus vektor A dan B adalah ....
A B
 
A. nˆ  
A

nˆ 
A
A B
B.  

A B
 
nˆ 
A B
C.   2

A B
 
D. nˆ 
A B
 

5) Sebuah partikel bermassa m mempunyai kecepatan v  iˆ  2 ˆj  3kˆ



dengan vektor posisi r  4iˆ  3 ˆj  2kˆ .


Carilah momentum sudut
partikel terhadap titik asal koordinat jika L  r  mv ?
  

A. m(11iˆ  6 ˆj  9kˆ)
B. m(11iˆ  10 ˆj  2kˆ)
C. m(10iˆ  10 ˆj  9kˆ)
D. m(11iˆ  10 ˆj  9kˆ)

A  iˆ  3 ˆj  4kˆ dan B  2iˆ  3 ˆj  5kˆ . Carilah

 
6) Dua buah vektor

kombinasi linear A  3B ?
1 
3
A.  i (17)  10 ˆj 
1ˆ 49 ˆ
k
3 3
B.  iˆ(17)  4 ˆj 
1 49 ˆ
k
3 3
i (17)  10 ˆj  kˆ
1ˆ 4
C.
3 3
D.  iˆ(17)  10 ˆj  kˆ
1
3
 PEFI4425/MODUL 1 1.47

7) Tiga buah vektor A  2iˆ  3 ˆj , B  2iˆ  3 ˆj , C  2iˆ  3 ˆj . Bilangan

  

m dan n yang sesuai untuk membentuk C  mA nB adalah ....

  
A. m = 5 dan n = 6
B. m = 3 dan n = 6
C. m = - 5 dan n = 6
D. m = 4 dan n = 6

8) Sebuah vektor gaya F  3iˆ  4 ˆj  5kˆ (N) bekerja pada benda di titik


Q(-2,2,5) (m) dari titik asal. Carilah vektor torka   R  F terhadap

  
titik asal akibat gaya tersebut ....
A. iˆ  25 ˆj  2kˆ
B. 30iˆ  25 ˆj  2kˆ
C. 3iˆ  25 ˆj  2kˆ
D. 30iˆ  25 ˆj  2kˆ

9) Sebuah medan vektor A  (3x2  6 yz)iˆ  (2 y  3xz) ˆj  (1  4 xyz2 )kˆ .



Hitunglah integral garis dari (0,0,0) ke (1,1,1) sepanjang lintasan C

berbentuk garis lurus yang menghubungkan titik-titik (0,0,0), (0,0,1),
(0,1,1) dan (1,1,1)?
A. -1
B. -2
C. -3
D. -4

Cocokkanlah jawaban Anda dengan Kunci Jawaban Tes Formatif 1 yang

terdapat di bagian akhir modul ini. Hitunglah jawaban yang benar.
Kemudian, gunakan rumus berikut untuk mengetahui tingkat penguasaan
Anda terhadap materi Kegiatan Belajar 1.

 100%
Jumlah Jawaban yang Benar
Tingkat penguasaan =
Jumlah Soal
1.48 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Arti tingkat penguasaan: 90 - 100% = baik sekali

80 - 89% = baik
70 - 79% = cukup
< 70% = kurang

Apabila mencapai tingkat penguasaan 80% atau lebih, Anda dapat

meneruskan dengan Kegiatan Belajar 2. Bagus! Jika masih di bawah 80%,
Anda harus mengulangi materi Kegiatan Belajar 1, terutama bagian yang
belum dikuasai.
 PEFI4425/MODUL 1 1.49

Kegiatan Belajar 2

Penggunaan Vektor dalam Gerak

A nda telah mempelajari aljabar vektor dan kalkulus vektor pada kuliah
sebelumnya. Pada Kegiatan Belajar 2 ini Anda akan menerapkannya
untuk masalah-masalah fisika mekanika, yaitu penerapan vektor untuk gerak
benda. Mekanika dapat dikatakan sebagai cabang fisika yang paling tua.
Hukum-hukum mekanika diterapkan baik untuk benda-benda mikroskopik
seperti atom sampai benda makroskopis yang dapat dilihat langsung dengan
mata seperti planet. Studi mekanika biasanya dibagi menjadi dua topik, yaitu:
1. Kinematika: mempelajari gerak benda (obyek) tanpa mempersoalkan
sesuatu yang menyebabkan benda tersebut bergerak. Beberapa definisi/

konsep mendasar berkaitan dengan gerak seperti vektor pergeseran r ,
 
laju, kecepatan v , percepatan a dan lain-lain, sudah dibahas di sini.
Jadi kita ingin melihat dan menjawab bagaimana (how) benda tersebut

bergerak? Yaitu bagaimana lintasannya, lajunya v, kecepatannya v ,

percepatannya a . Pada konteks ini kita belum memerlukan hukum-
hukum Newton tentang gerak, untuk memecahkan problem.
2. Dinamika: mempelajari gerak benda (obyek) dengan memperhitungkan
sesuatu yang menyebabkan benda tersebut bergerak, yaitu (vektor) gaya.
Di sini selain kita ingin melihat bagaimana benda bergerak juga ingin
menjawab mengapa (why) benda tersebut bergerak? Yaitu kita mesti
meninjau gaya-gaya yang menyebabkan gerak tersebut? Di sini hukum-
hukum Newton mesti diterapkan untuk dapat memecahkan problem.

Dalam kegiatan belajar ini, kita mulai dengan topik kinematika yang
memberikan konsep-konsep dasar penting dalam mekanika. Namun sebelum
kita mempelajari kinematika ini, perlu kiranya Anda mengingat kembali
mengenai konsep sistem koordinat seperti telah disinggung pada submodul
sebelumnya.

A. SISTEM KOORDINAT

Jika kita ingin meninjau mengenai gerak benda maka (ada baiknya) kita
perlu memilih sistem koordinat yang paling tepat yang akan kita gunakan
untuk memecahkan problem mekanika kita. Pada dasarnya kita boleh
1.50 Materi Kurikuler Fisika SMA 

menggunakan sistem koordinat yang ada (kartesian, kutub, silinder, bola)

yang sudah kita kenal. Namun demikian tidak setiap problem mudah
diselesaikan dengan satu sistem koordinat. Seperti misalnya gerak elektron
dalam atom mudah dipelajari dalam sistem koordinat bola. Untuk gerak bola
yang ditendang ke depan oleh seorang pemain bola dapat dipelajari dengan
baik menggunakan koordinat kartesian. Jadi usahakan dalam mengerjakan
soal-soal mekanika nantinya dipertimbangkan dulu dalam sistem koordinat
apa Anda ingin mengerjakan. Pada kuliah awal kita ini kita banyak meninjau
gerak benda dalam sistem koordinat kartesian, yaitu sistem koordinat yang
sumbu-sumbu koordinatnya saling tegak lurus.

B. TIPE-TIPE GERAK BENDA

Gerak benda secara umum dapat memilih salah satu atau kombinasi dari
tipe-tipe gerak berikut, yaitu:
1. Gerak Translasi merupakan gerak dalam garis lurus, misalnya mobil
yang bergerak lurus atau gerak benda jatuh ke permukaan bumi. Sebuah
benda dikatakan bergerak translasi jika sembarang garis yang digambar
pada bagian benda tetap sejajar dengan dirinya sendiri sepanjang waktu
benda bergerak meskipun lintasan yang ditempuh berbentuk kurva
(Gambar 1.26).

Gambar 1.26
Garis A dalam benda tetap sejajar di sepanjang lintasan

2. Gerak Rotasi. Gerak rotasi ini mempunyai lintasan yang memutari

sesuatu. Lintasan dapat berbentuk lingkaran, elips atau yang lain.
 PEFI4425/MODUL 1 1.51

Contohnya adalah gerak planet memutari matahari. Gerak roda sepeda

dan lain-lain.

Gambar 1.27
Gerak Rotasi roda memutari sumbu (poros roda)

Perlu dibedakan di sini antara be-rotasi dengan tipe gerak rotasi. Be-
rotasi adalah bergerak memutar pada porosnya, sedang tipe gerak rotasi
adalah gerak yang memutari sesuatu.
3. Gerak Vibrasi. Gerak vibrasi ini memiliki karakteristik bergerak bolak-
balik terhadap suatu titik kesetimbangan. Contohnya adalah gerak
ayunan (bandul), pegas.

Jadi di alam, gerak suatu obyek dapat dimodelkan dengan tipe-tipe gerak
di atas. Sebagai contoh meskipun kita tidak mengetahui mode gerak molekul-
molekul sebuah zat yang sebenarnya (benda mikroskopis) namun secara
teoretis dapat didekati sebagai gerak vibrasi.
Selain tipe gerak, kita dapat menyederhanakan analisis gerak benda
dengan memandang sebuah benda sebagai benda titik. Jadi meskipun sebuah
benda tentu mempunyai ukuran baik besarnya maupun beratnya namun pada
kondisi tertentu untuk perhitungan matematis, dapat kita telaah sebagai benda
titik jika ukuran benda jauh lebih kecil dibanding ukuran lintasan yaitu jarak
yang ditempuh. Benda titik ini dianggap mempunyai ukuran nol dan sering
dalam mekanika benda titik ini disebut juga partikel. Contohnya adalah bumi
mengitari matahari dapat dianggap sebagai benda titik sehingga analisis
matematis yang diperlukan menjadi sederhana. Contohnya lagi, gerak bola
yang ditendang di udara dapat dianggap sebagai benda titik. Obyek yang
tidak bergerak rotasi sering juga dapat dianggap sebagai benda titik.
1.52 Materi Kurikuler Fisika SMA 

C. KINEMATIKA

1. Hubungan s-t, v –t dan a –t dalam Grafik

Jika sebuah benda bergerak maka tentu akan memberikan informasi:
berapa jauh benda bergerak dan ke arah mana benda tersebut bergerak. Jadi
informasi yang kita peroleh pertama kali untuk gerak benda adalah perubahan
posisi benda. Posisi benda dalam sistem koordinat dapat digambarkan

sebagai vektor posisi r . Benda bergerak selanjutnya menimbulkan
pergeseran posisi, dan ini diwakili oleh vektor pergeseran. Vektor pergeseran
ini menghubungkan dua titik/posisi secara langsung. Untuk menjawab berapa
jauh benda bergerak tentu saja kita perlu mengetahui kedudukan/ posisi (titik)
awal benda dan kedudukan/posisi (titik) berikutnya. Kemudian himpunan
titik-titik kedudukan ini yang kita gambarkan dalam sistem koordinat akan
membentuk sebuah lintasan gerak. Lintasan yang terjadi mungkin berbentuk
garis lurus atau kurva. Informasi berikutnya adalah dikaitkan dengan waktu
tempuh t yaitu berapa lama waktu yang diperlukan benda tersebut bergerak
dari titik ke titik sepanjang lintasan tersebut. Dari konsep ini maka kita dapat
merumuskan besaran fisis penting dan dasar berkaitan dengan gerak yaitu
laju, kecepatan dan, percepatan/perlambatan.
Kita tinjau benda bergerak translasi dalam lintasan berbentuk kurva
sembarang seperti Gambar 1.28 berikut.

Gambar 1.28
Pergeseran partikel dari titik P ke Q

Vektor jarak digambarkan terhadap titik asal koordinat (0) dan sering
juga disebut vektor posisi karena memberi gambaran posisi sebuah benda
terhadap acuan yang disepakati bersama yaitu titik 0. Misalkan obyek
 PEFI4425/MODUL 1 1.53

mencapai titik P pada waktu t1 dan pada titik Q pada waktu t2. Pada Gambar
1.28, sebuah partikel di titik P digambarkan dalam sistem koordinat

kartesian, terhadap titik asal koordinat 0, dicirikan oleh vektor posisi r1 . Pada

titik Q partikel dicirikan oleh vektor posisi r2 . Titik Q dan P dikaitkan
r  r2  r1 . Vektor pergeseran r yang
   
dengan vektor pergeseran
menunjuk titik Q merupakan vektor relatif karena relatif terhadap titik
tertentu (dalam hal ini P) yang bukan titik acuan bersama (0). Sembarang

vektor (misal r ) selanjutnya dapat kita uraikan dalam komponen-komponen
x, y dan z seperti Gambar 1.29 berikut ini.

Gambar 1.29
Vektor pergeseran (posisi) dalam komponen x, y dan z

Untuk tujuan memudahkan pemahaman konsep, maka kita mulai studi

gerak kita untuk gerak translasi 1 dimensi dalam arah X.

a. Laju dan Kecepatan Linear

Misalkan sebuah mobil bergerak translasi (linear) seperti Gambar 1.30
berikut.

Gambar 1.30
Mobil bergerak linear dalam sumbu X
1.54 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Kita melihat bagaimana perubahan posisi mobil dari x1 pada waktu t1 ke

x2 pada waktu t2 maka kita dapat mendefinisikan besaran fisis yang kita

sebut kecepatan (velocity) rata-rata v :
x ( x2  x1 )iˆ



t t2  t1
v (rata-rata) = (meter/detik)

(1.78)
Kecepatan (vektor) adalah rasio vektor pergeseran terhadap perubahan
waktu. Arah kecepatan sama dengan arah vektor pergeseran. Jadi gambaran
fisis dari kecepatan adalah menyatakan benda bergerak dengan besarnya

Besarnya vektor pergeseran, x  x , mungkin berbeda dengan jarak

kecepatan dinyatakan oleh persamaan (1.78).


tempuh yang sesungguhnya, yaitu jarak total yang ditempuh benda s .

Sebagai ilustrasi adalah Gambar 1.31 berikut ini.

Gambar 1.31
Obyek bergerak dari titik 0 ke titik A lalu berbalik ke titik B

  
Dari Gambar 1.31, vektor pergeseran adalah x  0 A AB  0B ,


sehingga besarnya vektor pergeseran total dari benda adalah x  0 B .



Sedangkan jarak total yang ditempuh adalah s  0 A AB . Berkaitan

dengan ini maka dapat didefinisikan laju (speed) rata-rata v, yaitu
perbandingan antara total jarak yang ditempuh dengan interval waktu. Secara

x x2  x1
matematika ditulis dengan

v ( rata-rata)  
t t2  t1
(meter/detik) (1.79)

Jadi laju rata-rata adalah besaran skalar, sedangkan kecepatan adalah vektor.
Sebagai contoh, Anda mengendarai sepeda motor dan melihat spedometer.
Yang terbaca adalah laju rata-rata dan bukan kecepatan karena ke manapun
arah Anda pergi asal putaran mesin dipertahankan sama maka jarum
 PEFI4425/MODUL 1 1.55

spedometer tetap sama. Selanjutnya jika benda mempunyai pergeseran yang

sama untuk interval waktu yang sama maka benda disebut mempunyai
kecepatan seragam.
Sekarang jika interval waktu kita ambil kecil, maka kita dapat
mendefinisikan dan menentukan apa yang disebut kecepatan sesaat

(instantaneous velocity) v yang merupakan kecepatan di suatu titik dalam

x
lintasan. Kecepatan sesaat didefinisikan dengan:

v  lim

t 0 t
(meter/detik) (1.80)

Kemudian besarnya kecepatan sesaat di suatu titik tidak lain adalah laju
(speed) gerak benda tersebut. Sebagai contoh pada suatu saat, sebuah pesawat
terbang bergerak ke utara pada 500 km/jam, dan pesawat yang lain bergerak
ke selatan pada 500 km/jam. Keduanya mempunyai laju sama 500 km/jam
namun kecepatannya berbeda. Perlu diingat juga, jika benda bergerak
seragam maka kecepatan rata-rata akan sama dengan kecepatan sesaat.
Gambaran ini akan lebih jelas jika kita lukiskan dalam bentuk grafik
pergeseran terhadap waktu, seperti Gambar 1.32. Kemudian jika kita hanya

dengan v  x / t (dengan tanda strip di atas huruf).

melihat besarnya saja (magnitude) kita boleh menyatakan kecepatan rata-rata

Gambar 1.32
Wakilan grafis (a) obyek diam (b) Bergerak seragam

Pada Gambar 1.32a, grafik menggambarkan obyek diam yaitu tidak

bergerak karena tidak ada perubahan jarak/pergeseran meskipun waktu terus
berjalan. Jadi obyek diam diwakili oleh garis horizontal. Gambar 1.32b
menggambarkan obyek yang bergerak dengan kecepatan seragam sehingga
grafik X-t berbentuk garis lurus. Kecepatan rata-rata dapat dihitung dengan
1.56 Materi Kurikuler Fisika SMA 

menghitung kemiringan (gradien) dari garis lurus PQ gambar 1.32b tersebut

x x2  x1
yaitu:

v 
t t2  t1
(1.81)

Kemiringan garis lurus ini yang mempunyai kecepatan seragam tidak

bergantung pada dua titik yang diambil pada garis. Karena kecepatan rata-
rata sama di sepanjang lintasan maka kecepatan sesaat di suatu titik akan
sama dengan kecepatan rata-rata. Untuk benda bergerak dengan kecepatan
seragam maka kecepatan rata-rata sama dengan kecepatan sesaat di suatu
titik. Plot v-t untuk gerak ini adalah berupa garis lurus (Gambar 1.32b).

b. Gerak dengan Kecepatan Tak-Seragam (Non-uniform)

Sekarang kita tinjau untuk kasus gerak dengan kecepatan tidak seragam.
Dalam hal ini plot X terhadap t akan berupa kurva nonlinear, seperti Gambar
1.33. Pada gambar tersebut kecepatan rata-rata untuk masing-masing interval

xP Q xP  xQ
waktu tidak mesti sama. Misalnya untuk interval [P,Q] dihitung dengan:

vt1t 2  
t t2  t1
(1.82)

Gambar 1.33
Kurva X-t untuk gerak tak seragam

Kecepatan sesaat pada titik sembarang, misal di titik R, dihitung dengan

rumus persamaan (1.80).
 PEFI4425/MODUL 1 1.57

c. Gerak yang Mengalami Percepatan

Besaran fisis yang lain berkaitan dengan gerak adalah percepatan

(acceleration) a . Jika Anda menaiki kendaraan yang makin lama makin
cepat maka artinya Anda mendapatkan percepatan. Dan sebaliknya jika
makin lama makin lambat, maka dikatakan benda mendapatkan percepatan
negatif atau sering disebut perlambatan. Dalam hal ini percepatan seperti
halnya kecepatan dapat bersifat konstan (seragam) dan juga tidak. Jika
kecepatan menyatakan laju perubahan kedudukan terhadap waktu, maka
percepatan menyatakan laju perubahan kecepatan terhadap waktu. Oleh
karena itu juga ada percepatan rata-rata dan percepatan sesaat. Percepatan

v v2  v1
rata-rata didefinisikan dengan:
  


t t2  t1
a (rata-rata) = (1.83)

Dengan arah a (rata-rata) sama dengan arah v . Percepatan sesaat a di

  

v
suatu titik didefinisikan dengan:


t 0 t
a = lim (1.84)

Gambar 1.34
Plot v-t untuk gerak beraturan

Jadi syarat terjadinya mendapatkan percepatan jika ada perubahan kecepatan

terhadap waktu. Benda yang bergerak dengan kecepatan konstan berarti
percepatannya nol.
Sedangkan untuk gerak dengan percepatan tak seragam dapat dilukiskan
seperti Gambar 1.35 berikut ini.
1.58 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Gambar 1.35
Gerak dengan percepatan tak seragam

Contoh Soal:
Gambar berikut melukiskan gerak skydiver dalam pengaruh gesekan
udara. Sumbu x positif menggambarkan arah gerak jatuh skydiver, sehingga
makin mendekati permukaan bumi maka x bertambah. Tentukan percepatan
skydiver pada (a) t = 3 detik dan pada (b) t = 7 detik!

Gambar 1.36

Penyelesaian:
Dari soal kita tidak mengetahui bentuk fungsi v = v(t), jadi kita hitung
saja percepatan rata-rata. Yang ditanyakan adalah percepatan rata-rata di t = 3
detik dan t = 7 detik, sehingga ini seolah-olah seperti menanyakan percepatan
 PEFI4425/MODUL 1 1.59

sesaat di t = 3 detik dan 7 detik. Sesuai dengan konsep percepatan adalah

kemiringan garis lurus yang melewati kurva v - t di titik yang relevan, maka
kita gambarkan garis lurus tersebut seperti Gambar 1.37 berikut ini.

Gambar 1.37
Garis singgung diambil menghubungkan dua titik A dan B, C dan D

Kita tentukan garis lurus menyinggung kurva di t = 3 detik dan t = 7

detik. Kemiringan garis dapat dihitung dengan mengambil titik yang lain di
garis lurus, misal di t = 5 detik (sembarang) dan t = 9 detik. Jadi dapat kita
hitung:
a) Kemiringan di t = 3 detik adalah (42 – 28)/(5 – 3) = 7 m/det.
b) Kemiringan di t = 7 detik adalah (52 – 47)/(9 – 7 ) = 2,5 m/det.

Jadi pada t = 3 detik, skydiver belum jatuh sangat kencang jadi gesekan
udara tidak dirasakan kuat. Jadi dia merasakan gravitasi hampir sebesar
g =10 m/det2. Pada t = 7 detik dia bergerak hampir dua kali cepatnya
sehingga gaya gesekan sangat kuat. Dari grafik x-t juga terlihat pada awal
jatuh kurva sangat melengkung sedangkan pada bagian akhir hampir lurus
sama sekali. Jika kurva x-t lurus berarti kecepatan pada saat itu hampir
konstan dan percepatan yang terjadi adalah cukup kecil.
1.60 Materi Kurikuler Fisika SMA 

d. Persamaan Gerak Rectilinear

Setelah kita mendefinisikan besaran-besaran dasar mekanika seperti x, v,
a, dan t maka sekarang kita dapat merumuskan kaitan-kaitan antara besaran-
besaran tersebut untuk gerak benda dalam lintasan lurus. Untuk sementara
kita asumsikan percepatan benda adalah konstan yaitu seragam sepanjang

titik dalam lintasan yaitu v  v . Kita nyatakan kembali definisi kecepatan

gerak,sehingga percepatan rata-rata sama dengan percepatan sesaat di semua

x
rata-rata dengan:

v
t

Jika kita ambil x1 = 0 (yaitu di titik asal) dan t1 = 0 yaitu benda mulai
bergerak maka kita boleh menuliskan saat t2 = t maka benda berada di x2 = x,

x  vt
sehingga dari persamaan tersebut berlaku:
(1.85)
Ini adalah rumus yang amat kita kenal dulu, yaitu jarak sama dengan
kecepatan kali waktu tempuh.
Sekarang jika saat t1 = 0 benda sudah bergerak dengan kecepatan (awal)
v0 dan kemudian bergerak dengan percepatan konstan a dan kecepatan v saat

v v2  v1 v2  v0
t2 = t. Maka kita mempunyai relasi seperti sebelumnya:

a  
t t2  t1 t

v  v0  at
Atau dapat kita tuliskan dengan:
(1.86a)

v  v0  at
Atau secara vektorial dinyatakan dengan:
  
(1.86b)
Bentuk ini tidak lain adalah bentuk persamaan garis lurus yang sudah kita
kenal yaitu persamaan y = mx + c. Oleh karena itu gerak dengan percepatan
konstan dapat dilukiskan seperti pada gambar 1.38.
 PEFI4425/MODUL 1 1.61

Gambar 1.38
Plot v-t untuk gerak dengan percepatan konstan

Sisi miring segitiga dapat diwakili persamaan garis lurus v  v0  at ,

a  v / t . Kita lihat luas daerah di bawah kurva adalah luas setengah

yang memotong sumbu v di titik v0 dengan kemiringan adalah percepatan

segitiga ditambah luas bujur sangkar yaitu:

Luas = ½ t.at + v0t = ½ at2 + v0t
Kalau kita lihat satuannya maka luas daerah di bawah kurva adalah: ½
at2 + v0t = (m/det2).(det)2 + (m/det) det = m = meter. Jadi luas di bawah kurva
menyatakan panjang. Dapat kita turunkan nanti bahwa luas di bawah kurva
menyatakan besarnya pergeseran x yang terjadi.
Jika percepatan adalah konstan untuk sembarang interval waktu, maka

v0  v
secara matematis dapat kita ambil rata-rata:

v (1.89)
2

v0  v
Pergeseran x menurut persamaan (1.85) adalah:

x  vt  t (1.90)
2

v0  (v0  at )
Dengan v adalah persamaan (1.86a) maka diperoleh:

x t (1.91)
2
Atau pergeseran untuk gerak dengan percepatan konstan adalah:

x  v0t  at 2
1
(1.92)
2
1.62 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Rumus ini persis sama dengan luas di bawah kurva v-t. Jadi pergeseran untuk
gerak percepatan konstan sama saja menghitung luas daerah di bawah kurva
v-t.
Kita dapat menurunkan relasi lain jika t = (v – v0)/a disubstitusikan ke
persamaan (1.90):
v0  v v  v v  v0 v2  v02
x  vt  t { 0 }{ }
2 2 a 2a

v2  v02  2ax
Atau kecepatan adalah
(1.93)
Jadi untuk telaah gerak lurus dengan percepatan konstan dapat diberikan

(i) v  v0  at
oleh rumus-rumus:

v0  v
(ii) x  vt  t
2
(iii) x  v0t  at 2
1
2
(iv) v  v0  2ax
2 2
(1.94)

2. Persamaan Kecepatan dan Percepatan sebagai Diferensiasi Vektor

Pada perumusan besaran-besaran kinematika di atas kita telah

Jika perubahan waktu t diambil kecil sekali maka kita dapat menggunakan
mendefinisikan kecepatan dan percepatan sesaat berdasarkan konsep limit.

konsep diferensial dan integral. Kita tinjau gambar berikut ini, yang mirip
dengan Gambar 1.28.

Gambar 1.39
Kurva lintasan gerak partikel
 PEFI4425/MODUL 1 1.63

r . Mengingat kembali persamaan (1.80) maka kecepatan sesaat dapat kita

Dari gambar maka perubahan vektor pergeseran dari titik P ke C adalah


r (t  t )  r (t )
nyatakan lagi dengan:
 
v  lim (r / t )  lim
 
t 0 t 0 t
. (1.95)

kita ambil cukup kecil yaitu t  0 maka persamaan kecepatan ini dapat
Yang merupakan vektor yang menyinggung kurva C di P. Jika interval waktu

dituliskan dalam bentuk diferensial:


v
 dr
(1.96)
dt
Jika kita nyatakan bahwa vektor posisi r  xiˆ  yjˆ  zkˆ , maka kecepatan


sesaat dapat kita tuliskan dengan:


v  i j k
 dr dx ˆ dy ˆ dz ˆ
(1.97)
dt dt dt dt
Demikian juga untuk vektor percepatan sesaat dapat dinyatakan dengan:

a  ( )  2 iˆ  2 ˆj  2 kˆ
 d dr d 2x d2y d 2z
(1.98)
dt dt dt dt dt

3. Persamaan Kedudukan sebagai Integral Vektor

Sebaliknya kita dapat juga membalik proses. Jika kecepatan sesaat

adalah v 
 dr
seperti persamaan (1.96) maka kita dapat menggunakan
dt

dr  vdt  r   vdt
kalkulus integral untuk mendapatkan vektor posisi:
   
(1.99)

v  v0  at sehingga:
Kita tinjau gerak linear dengan percepatan konstan maka

r   vdt   (v0  at )dt

   

r  r0  v0t  at 2
   1
(1.100)
2

Demikian juga untuk a  dv / dt maka dapat kita hitung besarnya

Seperti telah kita turunkan sebelumnya.
 
kecepatan sesaat:
1.64 Materi Kurikuler Fisika SMA 

v   adt
 
(1.101)

4. Penerapan Perkalian Silang Antar Vektor Posisi dengan Kecepatan

Sudut

gerak rotasi (melingkar) yang mempunyai kecepatan sudut . Kita pelajari

Sekarang kita menerapkan konsep perkalian vektor untuk kinematika

lebih mendalam konsep asal kecepatan sudut ini. Aplikasi dari konsep
kecepatan sudut dalam fisika dan teknik dalam hal ini cukup luas. Untuk itu

berjari-jari r dalam bidang x-y (lihat gambar 1.40). Sudut  (t ) adalah sudut
kita tinjau partikel yang bergerak dengan laju v pada lintasan lingkaran yang

Laju gerak mengelilingi titik O rata-rata dalam interval t  t + t adalah

antara sumbu-x dan vektor posisi partikel, dan kita sebut sudut perpindahan.

  (t  t )   (t )

t t
(1.102)

Gambar 1.40
Gerak rotasi/melingkar

Laju sudut sesaat  , analogi dengan kinematika gerak linear yang baru kita

untuk t  0, yaitu
pelajari, pada saat t didefinisikan dengan mengambil limit persamaan (1.95)

d
 (1.103)
dt
Apabila gerak partikel dalam laju konstan, laju sudut sesaat partikel adalah
konstan juga dan sama dengan laju sudut rata-rata sepanjang waktu. Satu
putaran penuh mengelilingi lintasan lingkaran adalah pergeseran sudut 2
 PEFI4425/MODUL 1 1.65

radian dan memakan waktu T yang disebut perioda. Perioda dan laju sudut

2
dihubungkan dalam persamaan

 (1.104)
T
Kemudian jika partikel menempuh jarak 2r selama waktu T maka laju

v  2 r / T
partikel adalah
(1.105)
Menggunakan persamaan-persamaan di atasnya maka hubungan antara laju
sudut dan laju linier partikel adalah


v
(1.106)
r

pusat lingkaran adalah r dan telah menyapu sudut  selama bergerak dan
Hubungan ini juga dapat diturunkan dengan cara lain. Jika jarak partikel ke

membentuk busur lingkaran sepanjang s maka dapat kita nyatakan:


s
(1.107)

Kita lihat s dan r adalah jarak sehingga  tak berdimensi. Untuk itu kita
r

tetapkan satuan “radian” untuk  sebagai pengukuran pseudo-distance.

2
Radian dengan sudut diberikan hubungan ini:

1 radian   57,3
360

ds d  r  rd
Kita kembali ke gerak linear bahwa v = ds/dt, sehingga:

dt    (1.108)
v v v

d vd v
Substitusi persamaan ini ke persamaan (1.96) maka:

  
dt rd r
(1.109)

 berdasarkan kaidah tangan kanan, yaitu

Laju sudut adalah besaran skalar positif. Kita mendefinisikan kecepatan sudut


d
 nˆ (1.110)
dt
 
rotasi, oleh karena itu tegak lurus terhadap r dan  karena  terletak pada
Arah v adalah tegak lurus vektor posisi r dan juga tegak lurus sumbu
  
sumbu rotasi.
1.66 Materi Kurikuler Fisika SMA 

sumbu rotasi terkait dengan v , r dan  memiliki rumusan

Secara umum, untuk titik partikel yang bergerak berputar mengelilingi
  
v r
  
(r konstan) (1.111)
Persamaan ini juga berlaku untuk benda tegar yang berotasi.
Sekarang kita tinjau secara umum untuk partikel yang bergerak dengan
laju v tapi asal vektor posisi tidak berimpit dengan titik pusat lingkaran C tapi
di titik O seperti pada Gambar 1.41 di bawah ini.

Gambar 1.41

Vektor r mengelilingi sumbu z dengan besar tetap

Percepatan partikel dapat kita cari dari diferensial kecepatan terhadap waktu
yaitu
 
a  (  v)    ( )    (  r )
 dv d    dv   
dt dt dt
(1.112)
untuk partikel dengan laju konstan. Dengan aturan triple product maka kita

a  (  r )  r (  )  (  r )   2 r
peroleh
          

Hal yang menarik di sini adalah jika  dan r saling tegak lurus, yaitu
(1.113)
 

r terletak dalam bidang lingkaran maka kita akan memperoleh rumusan
terkenal yaitu

a   2 r
 dv 
(1.114)
dt 

konstan b yang bergerak berputar dengan kecepatan sudut rotasi  menurut

Secara umum untuk vektor sembarang bervariasi waktu b dengan besar

gambar (1.41) maka akan memenuhi persamaan berikut
 PEFI4425/MODUL 1 1.67


 b
db  
(dengan b konstan) (1.115)
dt

Contoh:
Radius bumi kita sekitar 6400 km, memerlukan 24 jam untuk berotasi pada
sumbunya. Tentukan kecepatan sudut bumi!

s 2 r
Penyelesaian:

v 
t 
;

v 2 r 2 2
 
     7,3 x 10-5
r   24 hr  3600
rad
s s
r hr

gerak linear. Mengingat untuk gerak linear bahwa x(t )  x0  v0t  12 at

Sekarang kita cari hubungan antar besaran-besaran seperti kasus kinematika
2

maka kita dapat juga menyatakan bahwa untuk gerak rotasi berlaku (dengan

r (t )  r0  r 0t  12 r t 2
substitusi):

 (t )  0  0t  12  t 2
Atau
(1.116)

Contoh Soal:
Sebuah bola terikat kawat berayun sedemikian rupa sehingga mengalami
percepatan sudut 0,05 rad/det2. Jika sebelumnya telah mempunyai kecepatan
sudut 1,2 rad/det saat awal gerak, berapa derajatkah ayunan tersebut setelah
30 detik?

Gambar 1.42
1.68 Materi Kurikuler Fisika SMA 

   0 rad   1,2  30 s   12  0,05 rads  30 s 2

Penyelesaian:
rad

 59 rad
s 2

=3380

dari v(t )  v0  at maka diperoleh:

Untuk relasi-relasi yang lain dapat diturunkan lagi seperti di atas, misalnya

v(t )  v0  at  r  (t )  r 0  r t
 (t )  0   t
(1.117)

v2  v02  2a  s  s0   r 2 2  r 202  2r  r  r0 

Dan

 2  02  2   0 
(1.118)

(i) v  r
Jadi untuk gerak rotasi dengan kecepatan konstan kita mempunyai hubungan:

(ii)  (t )  0  0t  12  t
2

(iii)  (t )  0   t
(iv)  2  02  2   0  (1.119)

5. Menerapkan Hitungan Vektor dalam Gerak Parabola/Peluru

Sekarang kita tinjau kasus gerak partikel dalam medan gravitasi bumi.
Dari eksperimen diketahui bahwa benda di atas permukaan bumi jika tidak
ada yang menopangnya, akan jatuh vertikal ke tanah dengan percepatan
konstan (gesekan dengan udara diabaikan). Jatuhnya benda ini akibat tarikan
gravitasi, atau yang lebih kita kenal akibat adanya gaya gravitasi bumi.
(Mengenai gaya ini akan kita bahas pada bab berikut). Ini menjelaskan buah
apel Newton yang jatuh ke tanah. Secara umum untuk obyek yang bergerak
di atas permukaan tanah akan cenderung ditarik ke arah bumi akibat gravitasi
ini. Percepatan jatuh untuk benda bebas di atas permukaan bumi disebut
 
percepatan gravitasi bumi g . Nilai g ini secara umum bergantung posisi di
mana dilakukan pengukuran, namun untuk perhitungan biasa atau dalam
soal-soal mekanika sering diambil g = 10 m/det2. Ada banyak cara untuk
menghitung nilai percepatan gravitasi bumi di suatu tempat, misalnya
dengan: metode bandul matematis, pendulum fisis, metode kapasitasi,
 PEFI4425/MODUL 1 1.69

metode pegas. Sekali lagi untuk benda bermassa yang berada di atas
permukaan bumi akan menderita gaya gravitasi bumi. Besarnya gaya
gravitasi bumi ini adalah:
W  mg  mgkˆ
 
(1.120)
Tanda negatif karena berlawanan dengan arah positif sumbu Y yaitu
percepatan gravitasi bumi arahnya ke pusat bumi (lihat gambar 1.44).

Gambar 1.44
Obyek bermassa m dengan vektor posisi r dalam medan gravitasi

Sekarang kita tinjau gerak peluru yaitu gerak yang mempunyai lintasan
parabolik akibat pengaruh gravitasi bumi untuk sebuah benda yang
ditembakkan ke atas membentuk sudut tertentu terhadap permukaan bumi.
Lintasan gerak peluru disebut trayektori. Kita boleh mengandaikan bentuk
lintasan parabolik tersebut seperti Gambar 1.45. Jika peluru ditembakkan ke
sasaran dengan jarak yang relatif jauh maka lintasan peluru yang
sesungguhnya adalah parabolik (melengkung). Jadi agar peluru mengenai
sasaran dengan tepat perlu diperhitungkan sudut tembak dan kecepatan
tembak. Gerak yang mempunyai karakteristik gerak peluru misalnya adalah
gerak lemparan shooting dalam bola basket, gerak semburan air dari selang,
gerak air terjun, gerak roket dan sebagainya.
1.70 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Gambar 1.45
Lintasan parabolik untuk gerak peluru

Untuk menganalisis gerak peluru (proyektil) kita boleh menggambarkan

secara sederhana seperti Gambar 1.46 berikut.

Gambar 1.46
Salah satu titik (x,y) pada lintasan gerak peluru

Gerak peluru di atas adalah gerak dalam bidang X-Y, sehingga dapat kita

dengan vektor posisi r yang membentuk sudut  terhadap sumbu horisontal.

pisahkan untuk komponen X dan Y. Misal kita ambil titik sembarang (x,y)

Secara trigonometri dapat kita nyatakan bahwa:
r  xiˆ  yjˆ ; x  r cos ; y  r sin  ; r  x2  y2

dan

Sudut  dapat dicari dengan menghitung,

(1.121)

tan   y / x (1.122)
Sekarang jika vektor kecepatan juga dapat diuraikan menjadi komponen-

v  vxiˆ  vy ˆj
komponennya maka:

(1.123)
 PEFI4425/MODUL 1 1.71

vx  v cos dan vy  vsin 

Dengan
(1.124)

v  vx2  v2y (1.125)

a  a xiˆ  a y ˆj
Dengan cara yang sama untuk percepatan maka,

(1.126)
Jika kita telah menguraikan menjadi komponen-komponennya maka kita
dapat menuliskan untuk masing-masing gerak arah sumbu X dan Y,
menggunakan rumus-rumus gerak dengan percepatan konstan yang telah kita
pelajari, relasi-relasi berikut:

vx  v0 x  a xt
Sumbu X:

v  vx
(i)

(ii) x  vxt  0 x t
2
(iii) x  v0 xt  a xt 2
1
2
(iv) vx  v0 x  2a x x
2 2
(1.127)

vy  v0 y  a yt
Sumbu Y:
(i)
v0 y  vy
(ii) y  vyt  t
2
(iii) y  v0 yt 
1 2
a yt
2
(iv) vy
2
 v02y  2a y y (1.128)
Sekarang untuk gerak proyektil yang ditembakkan dengan kecepatan awal v0
pada sudut theta, maka percepatan ke arah sumbu X adalah nol, yaitu a x = 0,
sedangkan percepatan ke arah sumbu Y adalah percepatan gravitasi bumi

(a) vx  v0 x
yaitu ay = -g. Oleh karena itu berlaku:

(b) x  v0xt (1.129)

1.72 Materi Kurikuler Fisika SMA 

vy  v0 y  gt
Dan
(i)
v0 y  vy
(ii) y  vyt  t
2
(iii) y  v0 yt 
1 2
gt
2
(iv) vy2  v02y  2 gy (1.130)
Kecepatan awal v0 dapat dipecahkan menjadi dua komponen v0x = v0cos dan

v0y = v0sin. Untuk setiap waktu t maka kecepatan proyektil adalah v yang

(a) v  vx  vy
menurut persamaan (1.123), (1.129) dan (1.130) adalah:
  

(b) vx  v0 x  v0 cos
(c) vy  v0 y  gt  v0 sin   gt (1.131)

Untuk kasus gerak peluru kita ini kita ambil arah ke atas adalah positif
(arah pertambahan ketinggian) sedang arah ke bawah adalah negatif. Jadi
untuk gerak proyektil adalah gabungan dua buah gerak, yaitu arah
sumbu X yang merupakan gerak dengan kecepatan tetap dan arah Y
yang merupakan gerak dengan percepatan tetap.
Sekarang untuk setiap waktu t maka koordinat partikel (peluru) dapat

x  v0 xt  (v0 cos )t
diberikan oleh:

(1.132)

y  v0 yt  gt  (v0 sin  )t  gt 2
1 2 1
(1.133)
2 2

Jika kita menggunakan dua persamaan untuk nilai t yang berbeda-beda maka
lintasan seluruhnya dapat kita berikan sebagai berikut:
 PEFI4425/MODUL 1 1.73

Gambar 1.47
Trayektori parabolik gerak peluru

Jangkauan X peluru sampai di tanah, dapat dirumuskan dari persamaan

(1.133) dengan mengambil Y = 0 (sampai tiba di tanah), sehingga:

0  (v0 sin  )t  gt  t  2v0 sin  / g

1 2
(1.134)
2

2v0 sin  v02 sin(2 )

Substitusi nilai t ini ke persamaan (1.131) dan menuliskan X = R maka:

R  v0 cos t  v0 cos 
g g
(1.135)
Kita lihat ternyata jangkauan R bergantung pada sudut dan kecepatan awal.
Jika kecepatan awal dibuat tetap maka agar diperoleh jangkauan maksimum
maka bagian sudut dalam persamaan harus berharga satu yaitu:

Rmax 
v02
(1.136)
g

sin(2 )  1    45
Dengan syarat:
(1.137)
Tinggi maksimum peluru (Y = Ymak= H) juga dapat dihitung dengan
memandang bahwa pada titik tertinggi komponen vertikal kecepatan adalah

vy2  v02y  2 gy
nol yaitu:

vy2  (v0 sin  )2  2 gy  0  (v0 sin  )2  2 gH

v02 sin 2 
H (1.138)
2g
1.74 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Contoh Soal:
Sebuah bola dilempar dengan laju 12 m/det membuat sudut 30 o terhadap
horizontal. (a) Hitunglah waktu sebelum menyentuh tanah? (b) Berapa jauh
bola melayang?

Penyelesaian:

(a) Kita boleh menggunakan rumus-rumus di atas. y  (v0 sin  )t 

1 2
gt .
2

diambil y  0 sehingga 0 = (12 sin 30).t – ½ .10.t2  6t = 5t2  5t2 –

Untuk menghitung waktu tersebut sebelum menyentuh tanah dapat

6t = 0. Ini adalah persamaan kuadrat dengan solusi: t = 0 atau t = 6/5

= 1,2 det. Kita pilih t = 1,2 det sebagai waktu bola hampir menyentuh
tanah.
(b) R = v0cos 30 t= 12 m/det.0,87.1,2 det = 12,7 m.

6. Perkalian Silang Antar Vektor Posisi dengan Gaya

Kajian mekanika sangat erat kaitannya dengan konsep gaya, yang
merupakan sumber penyebab gerak. Khusus mengenai gaya ini akan kita
pelajari lebih mendalam nanti. Pada kuliah dinamika maka untuk sebuah
gerak linear terkait dengan sebuah gaya. Kinematika gerak translasi seperti
telah kita pelajari berusaha mencari hubungan-hubungan antara variabel
posisi, kecepatan dan percepatan serta waktu. Untuk gerak rotasi kita juga
telah mencari ekuivalensinya dengan gerak translasi yaitu seperti persamaan
(1.119). Lalu apakah ada ekuivalensi gaya untuk gerak rotasi? Jawabannya
ada, yaitu apa yang kita sebut torka (torque). Kita bayangkan sebuah batang
kayu panjang L diikat ke suatu pivot pada salah satu ujungnya. Jika kita
menekan batang ke bawah maka akan menyebabkan pivot berotasi pada
sumbunya. Jika kita dekatkan tangan kita ke arah pivot dan menekan ke
bawah batang tersebut sekali lagi maka ternyata kita memerlukan lebih
banyak gaya agar be-rotasi lebih cepat. Dari berbagai eksperimen lalu kita

 r F
dapat menyatakan hubungan berikut:
  
(1.139)
Dengan r adalah jarak dari titik rotasi ke di mana gaya dikenakan. Torka ini
juga sering disebut dengan momen gaya (moment of force).
 PEFI4425/MODUL 1 1.75

Tentukan momen gaya F  (1iˆ  20 ˆj ) N seperti gambar berikut ini?

Contoh Soal:


Penyelesaian:
Gaya bekerja melalui titik A pada benda tersebut. Oleh sebab itu dapat

 O  rOA  F  {2 m.cos 60o(- iˆ )+2m.sin 60o(- ĵ )}x (1iˆ  20 ˆj )

kita hitung momennya terhadap titik O sebagai berikut.
  

iˆ ˆj kˆ
= 1m  3m 0  kˆ( 1m.20 N  (  3m.1N )) 
1N 20 N 0

= 20 Nmkˆ  1,732 Nmkˆ  18,268kˆ

Contoh Soal:
Sebuah plat bujursangkar digantung pada salah satu sudutnya seperti
pada gambar. Pada diagonal yang berlawanan sebuah gaya 50 N diberikan
dengan menarik melalui sebuah kawat AB. Tentukan momen gaya pada pusat
C plat tersebut?
1.76 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Momen gaya pada terhadap titik C adalah:  C  rA/ C  F . Jadi untuk

Penyelesaian:
  

menghitung  C kita perlu dan F . r  CAjˆ  

    ˆ
j (karena OA = 2CA
2

F  F ( cos iˆ  sin  ˆj )  F (cos iˆ  sin  ˆj ) .

= 2 )

Jadi momen gaya
adalah

C   j[ F (cos iˆ  sin  ˆj )]

  ˆ
2
F (cos ˆj  iˆ  sin  ˆj  iˆ)

=
2
=  F cos kˆ   .50 N.cos 45 kˆ  50N.mkˆ
 2m
2 2

D. DINAMIKA GERAK

Anda telah mempelajari penggunaan vektor dalam memecahkan

masalah-masalah mekanika (kinematika). Penggunaan vektor dalam
dinamika yaitu pembahasan gerak benda dengan meninjau penyebab gerak,
yaitu gaya yang memerlukan penguasaan lebih baik mengenai operasi-
operasi vektor. Pembahasan dinamika akan kita berikan pada Modul 2
selanjutnya, yaitu saat kita membahas hubungan antara impuls, momentum
dan gaya.

LAT IH A N

Untuk memperdalam pemahaman Anda mengenai materi di atas,

kerjakanlah latihan berikut!
1) Sebuah partikel bergerak dalam bidang XY sedemikian hingga setiap
titik kedudukan partikel dapat dinyatakan dengan x(t) = at dan y(t) = bt 2,
dengan a = 2 m/det dan b = 0,5 m/det2. Tentukan kecepatan dan
percepatan partikel!
 PEFI4425/MODUL 1 1.77

v  v0iˆ  gtjˆ .

2) Sebuah partikel mempunyai persamaan kecepatan
Tentukan posisi partikel pada waktu t jika koordinat awal saat t = 0
adalah (x0, y0)!
3) Lihatlah gambar berikut ini. Pada gambar, partikel bergerak dalam
sumbu X dari titik A ke B. Tentukan posisi partikel saat t = 3 detik yaitu
di titik B!

4) Sebuah bola massa 200 gr jatuh bebas dalam pengaruh gravitasi bumi
dari ketinggian 50 m. Tentukan waktu jatuh bola setelah 30 m jika
percepatan gravitasi bumi adalah g = 10 m/det2!

5) Benda bermassa 0,5 kg bergerak horizontal arah sumbu x dari keadaan

diam dan setelah 4 detik mempunyai kecepatan 20 m/det. Jika gerak
benda adalah gerak dengan percepatan konstan, carilah percepatan
tersebut!

r (t )  {A Bt  Ct 2 )iˆ  Dtjˆ

6) Sebuah partikel bergerak dengan vektor posisi diberikan oleh:

1.78 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Dengan A = 1 m, B = 3 m/det, C = 1 m/det2 dan D = 2 m/det.

Tentukanlah perubahan posisi partikel (vektor pergeseran) antara waktu
t = 2 det dan t = 3 det!

r  Acos(t )iˆ  Bsin(t ) ˆj  Ctkˆ

7) Sebuah partikel bergerak dengan posisi diberikan oleh:


Dengan A,B,C adalah tetapan. Tentukan kecepatan partikel tersebut?

8) Sebuah bola di jatuhkan dari ketinggian H. Berapakah kecepatan bola
saat menyentuh tanah?
9) Sebuah peluru meriam ditembakkan dari sebuah bidang miring.
Tentukan besaran-besaran fisis yang perlu dicari?
10) Sebuah bola dilempar lurus ke atas dengan kecepatan 29,4 m/det dari
puncak sebuah menara yang tingginya 98 m. (a) Hitunglah waktu bola
sampai mencapai titik tertinggi; (b) Tinggi maksimum yang dicapai;
(c) total jarak yang telah ditempuh setelah 2 detik; (d) Waktu bola
sampai di tanah?

r1  (2t , t 2 ,3t 2  4t ) r2  (5t 2  12t  4, t 3 , 3t ) . Tentukan

11) Dua buah partikel dengan vektor posisi masing-masing
 
dan
vektor kecepatan relatif partikel kedua terhadap partikel pertama pada
suatu saat di mana t = 2?

Petunjuk Jawaban Latihan

r (t )  atiˆ  bt 2 ˆj ;

1)

v(t )   aiˆ  2btjˆ  (2iˆ  3 ˆj ) m/det
 dr
dt

a (t )   2bjˆ =1ˆj m/det 2
 dv
dt

2) r  xi  yj dengan r0  r (t  0)  x0i  y0 j . v(t )   v0iˆ  gtjˆ .
    dr
ˆ ˆ ˆ ˆ
dt
Dari hubungan ini maka: dxiˆ  dyjˆ  (v0i  gtjˆ)dt . Sehingga:

dxiˆ  v0 dtiˆ  iˆ  (dxiˆ  v0 dtiˆ)  dx  v0dt   dx  v0  dt

x t

x0 0
 PEFI4425/MODUL 1 1.79

x(t )  x0  v0t

Dengan cara yang sama maka untuk komponen y: y(t )  y0 

1 2
gt
2
Jadi posisi partikel saat t adalah r (t )  {x0  v0t}iˆ  { y0 
    1 2 ˆ
gt } j
2

v  5 (m/det) iˆ yang juga merupakan kecepatan awal v0 . Dari gambar

3) Partikel tersebut bergerak dengan kecepatan konstan
 

posisi awal partikel adalah r0  (2iˆ  3 ˆj ) m. Kita gunakan rumus



derivatif untuk kecepatan sehingga kita mempunyai:

 dr   vdt   v0idt


 r (t )  r0 v0itˆ  r (t )  r0  v0itˆ
r (t ) t t
  ˆ    

r0 0 0

r (t  3)  (2iˆ  3 ˆj )m  (5m/det).(3det)iˆ  17iˆ m  3jm

ˆ  (17iˆ  3j)m
 ˆ
4) Persamaan gerak jatuh bebas mirip dengan persamaan gerak lurus

dengan percepatan konstan x(t )  x0  v0t 

   12
at . Hanya untuk gerak
2
jatuh bebas lintasannya dalam sumbu Y (vertikal) dan percepatan jatuh
adalah percepatan gravitasi bumi g = 10 m/det2. Jika kita pilih posisi
awal adalah di atas tanah maka kita dapat menggunakan rumus ini:

y(t )  y0  v0t  gt 2
   1
2

Pada soal maka kecepatan awal adalah v = 0 m/det, dan posisi awal di y0
= 0 m sehingga dari rumus:

y(t )  gt 2  (30 ˆj ) m  (10m/det 2 ˆj )t 2

 1 1
2 2
Atau waktu untuk jatuh sejauh 30 m adalah: t  6 det = 2,45 det.

Catatan: perhatikan bahwa rumus y(t )  y0  v0t  gt 2 digunakan

   1
2
jika arah positif gerak dipilih sama dengan arah jatuh bola ke bawah,

dengan percepatan gravitasi bumi g adalah positif. Jika kita melempar
sesuatu ke atas dan arah ke atas kita ambil arah positif dengan acuan
permukaan bumi sebagai y0 = 0, maka kita tidak boleh menggunakan
1.80 Materi Kurikuler Fisika SMA 

rumus di atas. Percepatan gravitasi selalu ke pusat bumi, sehingga kita


perlu mengambil g adalah negatif dan rumus yang sesuai adalah

y(t )  y0  v0t  gt 2 .
   1
2
 v  v0 (20  0)im
 
v  v0  at  a    5iˆ m/det2
   ˆ / det
5)

r  r (t  3det)  r (t  2det)
   t 4det
6)
r (t  2det)  {1  3.2  1.2.2}iˆ  2.2 ˆj  (11iˆ  4 ˆj ) m.


r (t  3det)  {1  3.3  1.3.3}iˆ  2.3 ˆj  (19iˆ  6 ˆj )



r  r (t  3det)  r (t  2det)  {(19  11)iˆ  (6  4) ˆj}  {8iˆ  2 ˆj}

  

7) Kita gunakan rumus v  dr / dt sehingga:

m
 

v  [ Acos(t )iˆ  B sin(t ) ˆj  Ctkˆ]  ... 

 d

v   A sin(t )iˆ  B cos(t ) ˆj  Ckˆ

dt


8) Jika arah positif adalah arah jatuh bola maka dapat kita gunakan rumus:

y(t )  y0  v0t  gt 2 dengan y(t) = H, v0 = 0 m/det, y0 = 0 m dan

   1
2
g = 10 m/det2 sehingga untuk arah jatuh dapat dihitung dulu waktu

H = 0+0+1/2.g.t2  t  2 H / g
sampai jatuh:

v(t )  v0  gt sehingga:
Gerak jatuh bebas adalah gerak dengan percepatan konstan sehingga
  

| v(t ) || v0  gt | 0 | g | 2H / g  v  2 gH
   

9)
 PEFI4425/MODUL 1 1.81

v0  vxiˆ  vy ˆj  v0 cosiˆ  v0 sin  ˆj

Vektor posisi untuk proyektil misal pada titik P(x,y) adalah:


v  v0  gt  v0 (cosiˆ  sin  ˆj )  gtjˆ

Kecepatan pada titik P saat t adalah:
  

Jika kecepatan adalah v  dr / dt maka vektor posisi adalah

 


r  vdt sehingga:
 


r  {v0 (cos iˆ  sin  ˆj )  gtjˆ}dt =


(v0 cos  )tjˆ  {(v0 sin  )t  gt 2 } ˆj (i)

1
2
atau

x  (v0 cos )t y  (v0 sin  )t 

1 2
dan gt (ii)

Kemudian kalau kita lihat maka terdapat hubungan tan   y / x , untuk

2

sembarang titik pada bidang miring. Jika kita lihat perpotongan antara

(v0 sin  )t  12 gt 2
trayektori dengan bidang miring maka ini terjadi untuk waktu t:

tan  
(v0 cos  )t

2v0 (sin  cos  cos  sin  ) 2v0 sin(   )

Persamaan ini dapat dipenuhi untuk:

t
g cos g cos
t = 0 atau =

(iii)

2v0 sin(   )
Dari gambar maka saat t = 0 perpotongan adalah pada titik A sedangkan

g cos
pada saat t = perpotongan terjadi di titik B yaitu titik

jatuh peluru pada bidang miring.

Jarak jangkauan R dapat dihitung dengan substitusi nilai t kedua dalam

2v0 sin(   )
persamaan :

R  x sec  (v0 cos  )t sec  (v0 cos  ){ }sec

g cos
2v02 sin(   )cos 
g cos 2 
= (iv.1)
1.82 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Sudut tertentu agar diperoleh Rmaks dapat dicari dengan metode berikut.

sin Acos B  12 (sin( A B)  sin( A B)) sehingga:

Kita gunakan identitas trigonometri berikut:

R {sin(2   )  sin  }
v02
g cos 2 
(iv.2)

sin(2   )  1 , yaitu
   / 2   / 4 . Nilai R maksimumnya adalah:
Nilai ini akan maksimum jika diambil

R {1  sin  }  {1  sin  } 
v02 v02 v02
g cos2  g (1  sin 2  ) g (1  sin  )
(v)

10)

Kita ambil arah positif arah ke atas dan ke bawah negatif dengan titik
awal koordinat adalah pada puncak menara. Kecepatan awal v0 = 29,4
m/det, g = -10 m/det2 dan y0 = - 98 m.
a) Pada titik tertinggi bola berhenti v = 0 sehingga v = v0 – gt  t = (v
– v0)/g = (0 – 29,4 m/det)/(- 10 m/det2) = 3 detik.
b) Titik tertinggi dicapai dengan waktu tertinggi yaitu:
y = v0t – ½ gt2 = (29,4 m/det)(3 det) – ½ .10(m/det2).(3det)2 = 44,1
m.
c) Setelah 2 det maka jarak yang ditempuh:
y = v0t – ½ gt2 = (29,4)(2)-1/2.10.22 = 39,2 m.
 PEFI4425/MODUL 1 1.83

d) Dengan y = v0t – ½ gt2 maka untuk sampai di tanah maka y = -98 m.

Sehingga – 98 m = (29,4 m/det)t – ½ .10 (m/det2)t2. Diperoleh
persamaan kuadrat t2 – 6t – 20 = 0. Solusi persamaan ini adalah t =
8,4 det. Solusi t negatif tidak digunakan karena waktu adalah
besaran positif.

11) Kecepatan masing-masing:


v1  r1  r1  {2tiˆ  t 2 ˆj  (3t 2  4t )kˆ}  2iˆ  2tjˆ  (6t  4)kˆ
  dr1 d  d
dt dt dt t 2

= 2iˆ  4 ˆj  8k .
ˆ

v2  r2 2  r2  {(5t 2  12t  4)iˆ  t 2 ˆj  3tkˆ}
  dr d  d
dt dt dt
 (10t  12)iˆ  3t ˆj  3kˆ  8iˆ  12 ˆj  3kˆ
2
t 2
Kecepatan relatif partikel 2 terhadap partikel 1 adalah:
v21  v2  v1  (8iˆ  12 ˆj  3kˆ)  (2iˆ  4 ˆj  8kˆ)  (6iˆ  16 ˆj  11kˆ)
  

R A NG KU M AN
Studi mekanika biasanya dibagi menjadi dua topik, yaitu:
(1) Kinematika: mempelajari gerak benda (obyek) tanpa memper-
soalkan sesuatu yang menyebabkan benda tersebut bergerak. Pada
konteks ini kita belum memerlukan hukum-hukum Newton tentang
gerak.
(2) Dinamika: mempelajari gerak benda (obyek) dengan memperhi-
tungkan sesuatu yang menyebabkan benda tersebut bergerak, yaitu
(vektor) gaya. Di sini selain kita ingin melihat bagaimana benda
bergerak juga ingin menjawab mengapa (why) benda tersebut
bergerak? Yaitu kita mesti meninjau gaya-gaya yang menyebabkan
gerak tersebut? Di sini hukum-hukum Newton mesti diterapkan
untuk dapat memecahkan problem.

Gerak benda secara umum dapat memilih salah satu atau kombinasi
dari tipe-tipe gerak berikut, yaitu:
(i) Gerak Translasi. Merupakan gerak dalam garis lurus, misalnya
mobil yang bergerak lurus atau gerak benda jatuh ke permukaan
bumi.
1.84 Materi Kurikuler Fisika SMA 

(ii) Gerak Rotasi. Gerak rotasi ini mempunyai lintasan yang ingin
memutari sesuatu. Lintasan dapat berbentuk lingkaran, elips atau
yang lain.
(iii) Gerak Vibrasi. Gerak vibrasi ini memiliki karakteristik bergerak
bolak-balik terhadap suatu titik kesetimbangan.

Jadi di alam, gerak suatu obyek dapat dimodelkan dengan tipe-tipe

gerak di atas termasuk tipe kombinasinya.
Vektor jarak digambarkan terhadap titik asal koordinat (0) dan sering
juga disebut vektor posisi karena memberi gambaran posisi sebuah

benda terhadap acuan. Besaran fisis kecepatan (velocity) rata-rata v di

v (rata-rata)  x  ( x2  x1 )i (meter/detik)
definisikan dengan:
 ˆ
t t2  t1
Laju rata-rata adalah perbandingan antara total jarak yang ditempuh

x x2  x1
dengan interval waktu yaitu

v ( rata-rata)  
t t2  t1
(meter/detik)

Selanjutnya jika benda mempunyai pergeseran yang sama untuk

interval waktu yang sama maka benda disebut mempunyai kecepatan

x
seragam. Kecepatan sesaat didefinisikan dengan:

v  lim

t 0 t
(meter/detik)

a (rata-rata)  v  v2  v1
Percepatan rata-rata didefinisikan dengan:
  

t t2  t1

Jadi syarat terjadinya mendapatkan percepatan jika ada perubahan

kecepatan terhadap waktu. Benda yang bergerak dengan kecepatan
konstan berarti percepatannya nol.
Kinematika gerak lurus berubah beraturan dapat dianalisis dengan

v0  v
rumus-rumus berikut:

(i) v  v0  at (ii) x  vt  t
2
(iii) x  v0t  (iv) v2  v02  2ax
1 2
at
2
 PEFI4425/MODUL 1 1.85

 (t )  0  0t  12  t 2
Untuk gerak rotasi mempunyai rumusan similar yaitu:

(i) v  r
(iii)  (t )  0   t   0  2   0 
(ii)
2 2
(iv)

Gerak proyektil adalah gabungan dua buah gerak, yaitu arah sumbu
X yang merupakan gerak dengan kecepatan tetap dan arah Y yang
merupakan gerak dengan percepatan tetap. Gerak ini dapat dirumuskan

x  v0 xt  (v0 cos )t
dengan:

y  v0 yt  gt  (v0 sin  )t  gt 2
1 2 1
2 2

TES F OR M AT IF 2

Pilihlah satu jawaban yang paling tepat!

1) Sebuah partikel percepatannya diberikan oleh

a  2et iˆ  5cos tjˆ  3sin tkˆ . Jika kecepatan mula-mula partikel adalah


v0  4iˆ  3 ˆj  2kˆ , maka tentukan kecepatan partikel saat t = 60 det?



A. v  2e iˆ  ( 52 3  3) ˆj
 60

B. v  (6  2e60 )iˆ  ( 12 )kˆ



C. v  (6  2e60 )iˆ  ( 52 3  3) ˆj  ( 12 )kˆ



D. v  (6  2e60 )iˆ  ( 52 3) ˆj  ( 12 )kˆ



2) Sebuah partikel pada saat t digambarkan dengan

r  3e2t iˆ  4sin 3tjˆ  5cos3tkˆ . Berapakah besarnya kecepatan pada

saat t = 0?
A. 6 5
B. 5
C. 5 6
D. - 6 5
1.86 Materi Kurikuler Fisika SMA 

r1  (2t , t 2 ,3t 2  4t ) dan r2  (5t 2  12t  4, t 3 , 3t ) .

3) Dua partikel dengan vektor posisi masing-masing
 
Tentukan
percepatan relatif partikel kedua terhadap partikel pertama pada suatu
saat di mana t = 2?
A. 14 ˆj  6kˆ
B. 6kˆ
C. iˆ  4 ˆj  6kˆ
D. 10iˆ  14 ˆj  6kˆ

4) Sebuah partikel bergerak dengan vektor posisi r  (cos t ,sin t )


dengan  adalah konstanta. Ungkapan berikut ini benar, kecuali ....
A. r  v  0
 

B. r  v  kˆ
(hasil kali skalar)
 
C. r  v
(hasil kali vektor)
   
( r tegak lurus kecepatan v )
   
D. r // v ( r sejajar kecepatan v )

5) Seseorang bergerak pada jalan lurus dari timur ke barat dan dapat
digambarkan geraknya seperti diagram di bawah ini.

Maka berdasarkan diagram tersebut ungkapan berikut ini yang benar

adalah ....
A. kecepatan rata-rata sama dengan kecepatan sesaat untuk seluruh
interval waktu
B. kecepatan rata-rata sama dengan laju untuk seluruh interval waktu
 PEFI4425/MODUL 1 1.87

C. besarnya kecepatan sesaat di titik A adalah 6,7 m/min

D. besarnya kecepatan sesaat di titik B sama dengan di titik A

6) Sebuah pesawat terbang yang semula diam lalu berjalan dipercepat

sejauh 600 m selama 12 detik sebelum akhirnya tinggal landas dan
mengudara. Berapakah percepatan dari pesawat tersebut?
A. 8,11 m/det2
B. 8,33 m/det2
C. 8,45 m/det2
D. 8,60 m/det2

7) Sebuah benda dijatuhkan begitu saja dari atas jembatan dan mencapai
permukaan air sungai dalam waktu 5 detik. Perkirakan tinggi jembatan
tersebut di atas permukaan air? (g = 9,8 m/det2) ....
A. 123 m
B. 223 m
C. 157 m
D. 311 m

8) Sebuah peluru meriam ditembakkan dengan kecepatan awal 95 m/det

pada sudut 50o dan setelah 5 detik jatuh di puncak bukit. Berapakah
tinggi bukit tersebut?
(g = 9,8 m/det2)
A. 231 m
B. 237 m
C. 241 m
D. 257 m

9) Seseorang berdiri tepat di kaki bukit yang sisinya mempunyai

kemiringan 30o terhadap horizontal. Orang tersebut kemudian
menembakkan bola tenis ke atas pada sudut 60o terhadap horizontal
dengan kecepatan awal 33 m/det dan jatuh di sisi miring bukit. Berapa
jauhkah bola akan mengenai sisi miring bukit jika diukur dari orang
tersebut berdiri? (g = 9,8 m/det2)
A. 128,3 m
B. 138,3 m
C. 222 m
D. 235 m
1.88 Materi Kurikuler Fisika SMA 

di bawah ini. Jika v0 = 40 m/det,  = 35o ,  = 30o dan h = 15 m

10) Sebuah proyektil ditembakkan ke arah atap gedung seperti pada gambar

tentukan titik jatuh peluru di atap yaitu titik P(x,y)?

A. (12,00 m, 7,90)
B. (12,28 m, 7,90)
C. (12,28 m, 8,0)
D. (12,28 m, 11)

Cocokkanlah jawaban Anda dengan Kunci Jawaban Tes Formatif 2 yang

terdapat di bagian akhir modul ini. Hitunglah jawaban yang benar.
Kemudian, gunakan rumus berikut untuk mengetahui tingkat penguasaan
Anda terhadap materi Kegiatan Belajar 2.

 100%
Jumlah Jawaban yang Benar
Tingkat penguasaan =
Jumlah Soal

Arti tingkat penguasaan: 90 - 100% = baik sekali

80 - 89% = baik
70 - 79% = cukup
< 70% = kurang

Apabila mencapai tingkat penguasaan 80% atau lebih, Anda dapat

meneruskan dengan modul selanjutnya. Bagus! Jika masih di bawah 80%,
Anda harus mengulangi materi Kegiatan Belajar 2, terutama bagian yang
belum dikuasai.
 PEFI4425/MODUL 1 1.89

Kunci Jawaban Tes Formatif

Tes Formatif 1

1) A.  
1

 2 2   1 
r
2
Kita hitung  2      
 z2   r 
 x z2
2
(1)

Kita evaluasi suku-x:

    
 2    2 
1/ 2
1 x
x  x  y  z   (x  y  z ) 
2 2 2 2 3/ 2
(2)

2  
2 2 
 
1/ 2
3x2
x  x  y  z 

1 1
2 2
(x  y  z )
2 2 2 5/ 2
( x  y  z2 )3/ 2
2 2

(3)
Dengan cara yang sama untuk suku-y dan z:
  
 2   
2 1/ 2
3 y2
2 2 
1 1
y  x  y  z 
2
(x  y  z )
2 2 2 5/ 2
( x  y  z2 )3/ 2
2 2

(4)
  
   
2 1/ 2 2

z2  x2  y2  z2 
1 3z 1
(x  y  z )
2 2 2 5/ 2
( x  y  z2 )3/ 2
2 2

(5)

 1  3( x  y  z )
Dapat kita jumlahkan untuk seluruh suku:

2    2  2
2 2 2
3
 r  (x  y  z ) ( x  y  z2 )3/ 2
2 2 5 / 2 2
(6)

1
Atau dapat kita buktikan  2   =0, sehingga   1/ r adalah
r 
solusi.

2) C. cos  1/ 3 cos   5/ 9 ; cos   7 / 9

1.90 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Dari A B  3iˆ  5 ˆj  7kˆ ; A  B  9 , maka kosinus-kosinus

   

arah adalah:
A B
 
cos     x  3/ 9  1/ 3 .
A B
cos  1/ 3 ; cos   5/ 9 ; cos   7 / 9

A B  ABsin  nˆ ; ( A B)2  ( A B)  ( A B)
3) A.
       

( A B)2  A2 B2 sin 2   A2 B2 (1  cos2  )

 

( A B)2  A2 B2  ( A B)2 ( A B)2  A2 B2  ( A B)2

Oleh karena itu
       

A B
 
4) D. nˆ   
A B

5) D. m(11iˆ  10 ˆj  9kˆ)
iˆ ˆj kˆ
L  r  mv  m 4 3 2  ...  m(11iˆ  10 ˆj  9kˆ) satuan.
  

1 2 3
6) A.

A  3B
1 
3
 (iˆ  3 ˆj  4kˆ)  3(2iˆ  3 ˆj  5kˆ)   iˆ(17)  10 ˆj  kˆ
1 1 49
3 3 3
7) C. m= - 5, dan n = 6.

mA nB  m(2iˆ  3 ˆj )  n(2iˆ  3 ˆj )  (2m  2n)iˆ  (3m  3n) ˆj

Kita hitung terlebih dahulu, vektor selisih:
 

mA nB  C  2iˆ  3 ˆj
  

yang sesuai maka kita peroleh: m  2n  2 dan 3m  3n  3 .

Membandingkan kedua persamaan dan mengumpulkan suku-suku

Kedua persamaan ini dapat dipecahkan yang hasilnya m= - 5, dan n

= 6.
 PEFI4425/MODUL 1 1.91

8) D. 30iˆ  25 ˆj  2kˆ .
iˆ ˆj kˆ
  R  F  2 2 5  30iˆ  25 ˆj  2kˆ
  
(Nm)
3 4 5
9) C. -3
Kita terapkan ke konsep integral garis:

  dr   {(3x  6 yz)iˆ  (2 y  3xz) ˆj  (1  4 xyz )kˆ}  {dxiˆ  dyjˆ  dzkˆ}

  2 2
A

  dr   {(3x  6 yz)dx  (2 y  3xz)dy  (1  4xyz )dz

C C
  2 2
A
C C
Sepanjang garis lurus dari (0,0,0) ke (0,0,1) maka x = 0, y = 0,
dx = 0 dan dy = 0 sedangkan z dari 0 ke 1. Jadi integral untuk

 {(3.02  6.0.z).0  (2.0  3.0.z).0  (1  4.0.0.z2 ) dz   dz  1

segmen ini adalah:
z1 1

z0 0
Berturut-turut dengan cara yang sama maka hasil integral total
adalah:
 
 A dr  1 1 5  3
C

Tes Formatif 2
v  (6  2e60 )iˆ  ( 52 3  3) ˆj  ( 12 )kˆ

1) C.

a  2et iˆ  5cos tjˆ  3sin tkˆ 
 dv


dt
v  (2et iˆ  5cos tjˆ  3sin tkˆ)dt


v  2et iˆ  5sin tjˆ  3cos tkˆ  c1 . Jika kecepatan awal adalah



v  4iˆ  3 ˆj  2kˆ maka pada t = 0



dipenuhi: 4iˆ  3 ˆj  2kˆ  2iˆ  3kˆ  c1  c1  6iˆ  3 ˆj  kˆ .

0

Jadi
kembali ke atas kita mempunyai:
1.92 Materi Kurikuler Fisika SMA 

v  2et iˆ  5sin tjˆ  3cos tkˆ  (6iˆ  3 ˆj  kˆ) . Untuk t = 60 det



maka kecepatannya adalah

v  2e60iˆ  5sin 60 ˆj  3cos60kˆ  (6iˆ  3 ˆj  kˆ) atau:


v(t  60det)  2e60iˆ  5. 12 3 ˆj  3. 12 kˆ  (6iˆ  3 ˆj  kˆ)



v(t  60det)  (6  2e60 )iˆ  (5. 12 3  3) ˆj  (3. 12  1)kˆ



v(t  60det)  (6  2e60 )iˆ  ( 52 3  3) ˆj  ( 23  1)kˆ



2) A 6 5 m/det.
r  3e2t iˆ  4sin 3tjˆ  5cos3tkˆ 


v  dr / dt  6e2t iˆ  12cos3tjˆ  15sin3tkˆ .

 
Kecepatan pada
waktu t = 0 adalah:
v(t  0)  6e2.0iˆ  12cos3.0. ˆj  15sin3.0kˆ = 6iˆ  12 ˆj .


Besarnya kecepatan adalah v  36  144  6 5 .

3) D. 10iˆ  14 ˆj  6kˆ
Percepatan masing-masing:
  dv1 

a1  v1   r1  ...  2 ˆj  6kˆ  2 ˆj  6kˆ

dt t 2
  dv 

a 2  v2  2  r2  ...  10iˆ  12kˆ  10iˆ  12kˆ

dt t 2
Percepatan relatif partikel 2 terhadap partikel 1 adalah:
a 21  a 2  a1  ...  10iˆ  14 ˆj  6kˆ
  
   

r  cos tiˆ  sin tjˆ dan v  dr / dt   sin tiˆ   cos tjˆ

4) D. r // v ( r sejajar kecepatan v )
  

r  v  ...  0 ; r  v  0  rv cos  rv cos90o  r  v

Dapat dihitung:
     

d 2 r / dt 2  ...   2 r dan r  v  ...  kˆ

    
Jadi jawaban D yang salah.
5) C. Besarnya kecepatan sesaat di titik A adalah 40/6 = 6,7 m/min
6) B. 8,33 m/det2. Gunakan x = v0t + ½ at2 dengan v0 = 0 m/det, x = 600
m.
 PEFI4425/MODUL 1 1.93

7) A. 123 m.
Gunakan rumus y = v0t + ½ gt2 dengan acuan y = 0 di lantai
jembatan. Benda dijatuhkan begitu saja artinya benda jatuh bebas
dengan kecepatan awal nol.
8) C. 241 m
Dengan rumus y = v0.sin.t – ½ gt2 maka dapat dihitung bahwa
tinggi bukit y = 241.
9) A. 128,3 m.

m/det2, v0 = 33 m/det,  = 30o,  = 60o serta rumus: R =

Ini adalah gerak peluru dalam bidang miring, dan dengan g = 9,8

2v02 sin(   )cos 

g cos 
2
maka dapat dihitung: R = {2 (33)2 sin(60 –

30)cos(60)}/{9,8.cos 60.cos 60} = 128,3 m.

10) B. (12,28 m, 7,90)
Gunakan rumus-rumus gerak peluru dengan persamaan bidang atap
adalah y = h - x tan.
1.94 Materi Kurikuler Fisika SMA 

Glosarium

Skalar : Besaran fisis yang hanya mempunyai nilai atau besar

atau magnitude saja. Seperti temperatur hanya
diberikan nilainya saja, misal T = 23oC.
Vektor : Besaran fisis yang perlu didefinisikan nilai dan
sekaligus arahnya untuk menspesifikasinya. Seperti
kecepatan harus dituliskan dalam bentuk vektor, v =
230 m/s ke timur, atau v = 230 i m/s, dengan i adalah
vektor satuan yang menunjukkan arah vektor dalam
sistem koordinat.
Vektor kolinear : Apabila beberapa vektor dalam keadaan satu garis atau
sejajar satu sama lain, maka vektor-vektor ini disebut
vektor-vektor (yang) kolinear. Vektor-vektor kolinear
dihubungkan satu dengan yang lain secara scaling
artinya suatu vektor yang kolinear dapat dituliskan

dijadikan acuan, misalnya C   B dengan  adalah

sebagai perkalian suatu skalar dengan vektor yang
 

skalar/bilangan penyekala.
 
Vektor koplanar : Apabila vektor A dan B dalam satu bidang disebut
vektor-vektor (yang) koplanar dan bila merupakan
vektor yang segaris dan sekaligus sebidang maka
disebut vektor-vektor koplanar dan kolinear.
Aljabar vektor : Operasi matematika vektor dengan vektor dapat berupa
perkalian skalar yang menghasilkan skalar, atau
perkalian vektor yang menghasilkan vektor.
Kalkulus vektor : Operasi matematika vektor dapat juga dalam bentuk
kalkulus vektor seperti untuk gradient, curl,
divergensi, teorema stokes, teorema divergensi.
Analisis vektor : Perhitungan-perhitungan fisika yang melibatkan
besaran-besaran fisika perlu memperhatikan penerapan
analisis vektor yang mencakup aljabar dan kalkulus
vektor.
 PEFI4425/MODUL 1 1.95

Daftar Pustaka

Alvin Harpern. (1988). Physics: Schaum’s Solved Problems Series. McGraw

Hill Book Company.

Andy Ruina and Rudra Pratap. (2002). Introduction to Statics and Dynamics,
Oxford University Press.

Arya, A.P. (1979). Introductory College Physics. Macmillan Pub. Company.

Benjamin Crowell. Newtonian Physics dalam: www.lighandmatter.com.

Eutiquio C. Young. (1993). Vektor and Tensor Analysis. New York: Marcel
Dekker.

Frank L. H. Wolfs. (2004). Rochester, NY: University of Rochester.

http://physics.tamuk.edu/%7Esuson/word/2325/policies.doc

Halpern, A. (1988). Physics: Schaum’s Solved Problems Series. McGraw-

Hill Book Company.

John W. Norbury. (2000). Elementary Mechanics and Thermodynamics.

Univ. of Wiskonsin-Milwaukee.

Murray R. Spiegel. (1983). Theoretical Mechanics: Schaum Outline Series.

Singapore: McGraw Hill Book Comp.

Paul G. Hewitt. (2002). Conceptual Physics. Pearson-Addison-Wesley.

Richard Fitzpatrick. Classical Mechanics: Introductory Course. The

University of Texas.